BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƢỜNG ĐẠI HỌC VINH ***************** HỒ THỊ MỸ NGỌC KHẢO SÁT ẢNH HƢỞNG CỦA MỘT SỐ THAM SỐ LÊN XUNG NGẮN PHI TUYẾN LAN TRUYỀN TRONG SỢI QUANG Chuyên ngành: Quang học Mã số: 60.44.01.09 LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ Người hướng dẫn khoa học: PGS TS VŨ NGỌC SÁU NGHỆ AN – 2015 LỜI CẢM ƠN Luận văn thực hoàn thành khoa Sau Đại học - Trường ĐH Vinh hướng dẫn thầy giáo, PGS TS Vũ Ngọc Sáu.Tác giả xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc thầy giáo hướng dẫn giúp đỡ mà thầy giành cho tác giả suốt thời gian nghiên cứu vừa qua Tác giả xin bày tỏ lòng biết ơn chân thành tới thầy giáo, cô giáo khoa Vật lý, khoa đào tạo Sau Đại học, cán tham gia giảng dạy lớp cao học bạn học viên tạo điều kiện thuận lợi giúp đỡ hoàn thành luận văn Tác giả cám ơn quan tâm, chăm sóc động viên gia đình suốt trình học tập nghiên cứu qua Cuối xin gửi đến thầy giáo, bạn hữu người thân lòng biết ơn chân thành lời chúc sức khỏe thành công sống Nghệ An, tháng năm 2015 Tác giả luận văn Hồ Thị Mỹ Ngọc MỤC LỤC Trang LỜI CẢM ƠN Chƣơng 1.Sự lan truyền xung ngắn môi trƣờng phi tuyến sợi quang 1.1 Tổng quan sợi quang 1.1.1 Điều kiện chế độ đơn mode 1.1.2 Chiết suất 1.1.3 Hệ số lan truyền xung 1.2 Phƣơng trình lan truyền xung sợi quang 1.2.1 Sự phân cực phi tuyến sợi quang 1.2.2 Phương trình sóng phi tuyến .10 1.2.3 Sự lan truyền xung ngắn môi trường phi tuyến 14 1.3 Một số hiệu ứng phi tuyến ảnh hƣởng lên xung lan truyền sợi quang 21 1.3.1 Chế độ lan truyền xung .21 1.3.2 Hiệu ứng tán sắc vận tốc nhóm 24 1.3.3 Hiệu ứng tự biến điệu pha (SPM- self phase modulation) 28 1.4 Kết luận chƣơng 33 Chƣơng 2.Khảo sát ảnh hƣởng tham số pha, biên độ chirp lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 34 2.1 Các phƣơng pháp số .34 2.2 Phép biểu diễn thời gian- tần số tín hiệu 36 2.2.1.Ảnh phổ .37 2.2.2.Phân bố Wigner- Ville 38 2.3 Ảnh hƣởng biên độ lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 39 2.3.1 Khảo sát thay đổi biên độ khoảng 10 km 39 2.3.2 Nhận xét thay đổi dạng xung biên độ thay đổi .44 2.4 Ảnh hƣởng tham số chirp lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 45 2.4.1 Khảo sát thay đổi tham số chirp khoảng 10 km 45 2.4.2 Nhận xét thay đổi dạng xung tham số chirp thay đổi 48 2.5 Ảnh hƣởng tham số pha lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 49 2.5.1 Khảo sát thay đổi tham số pha khoảng 10 km 49 2.5.2 Nhận xét thay đổi dạng xung tham số pha thay đổi 59 2.6 Kết luận chƣơng 59 KẾT LUẬN CHUNG 60 TÀI LIỆU THAM KHẢO 61 MỞ ĐẦU Sợi quang môi trường phi tuyến chiết suất thay đổi theo cường độ ánh sáng mạnh lan truyền Các xung Laser ngắn cực ngắn luôn có cường độ lớn, chúng chịu tác động hiệu ứng phi tuyến môi trường sợi quang Lan truyền xung laser ngắn cực ngắn sợi quang gắn với hàng loạt tượng quan trọng thực tế Tính chất tuyến tính phi tuyến sợi quang dẫn đến nhiều tranh khác trình tiến triển xung, chủ yếu thay đổi dạng xung, phổ chirp tần số Sợi quang học chế tạo năm 1966 với xuất laser, nhiên sợi quang lúc có hệ số hấp thụ cao nên chưa sử dụng thông tin quang học Nhưng dựa vào kết này, đề xuất cấu trúc sợi dẫn quang đơn mode đưa tính toán lý thuyết theo hệ phương trình Maxwell từ phát triển quy trình chế tạo sợi quang có hệ số suy giảm thấp Những nghiên cứu hiệu ứng phi tuyến sợi quang với hệ số suy giảm thấp ngày quan tâm với mục đích bảo đảm hiệu đường truyền lớn Ngày nay, với phát triển nhanh chóng laser xung cực ngắn, phương pháp quang phổ học, lĩnh vực thông tin quang nhiều ngành khác phát triển vượt bậc, đối tượng phạm vi ứng dụng mở rộng Đặc biệt với phát triển nhanh chóng khoa học kỹ thuật yêu cầu sống, ngày đòi hỏi thông tin phải truyền với tốc độ cao, xung ngắn thông tin truyền nhanh Sự phát triển laser xung cực ngắn góp phần quan trọng thông tin quang Vì nghiên cứu xung cực ngắn vấn đề cần thiết.Khi xung sáng truyền môi trường phi tuyến bị tác động chủ yếu tượng tán sắc vận tốc nhóm ( GVD) tự biến điệu pha (SPM) làm mở rộng dải phổ đồng thời làm xung bị méo dạng tín hiệu lan truyền Để hiểu rõ trình biến đổi dạng xung ánh sáng đường truyền việc khảo sát ảnh hưởng tham số pha, biên độ tham số chirp vào dạng xung, hiệu ứng phi tuyến đặc biệt ảnh hưởng chirp tần số dạng xung quan trọng.Từ tìm thông số tối ưu cho việc lắp đặt hệ thống thông tin thực tế Đã có nhiều tác giả nghiên cứu đề tài ảnh hưởng chất hấp thụ bão hòa môi trường khuếch đại rút ngắn dạng xung chirp Nhưng có chirp chưa khảo sát Vì để thấy ảnh hưởng tham số pha, biên độ tham số chirp lên dạng xung nào, lựa chọn đề tài “ Khảo sát ảnh hưởng số tha m số lên xung ngắn phi tuyến lan truyề n sợi quang” Trên sở nội dung đề tài trình bày hai chương theo bố cục sau: Phần mở đầu Phần nội dung CHƢƠNG 1: SỰ LAN TRUYỀN CỦA XUNG NGẮN TRONG MÔI TRƢỜNG PHI TUYẾN SỢI QUANG Chương trình bày số khái niệm cấu tạo sợi quang, phương trình lan truyền xung sợi quang gồm: phân cực phi tuyến sợi quang, phương trình sóng phi tuyến, số hiệu ứng tán sắc phi tuyến ảnh hưởng lên xung lan truyền sợi quang CHƢƠNG 2: KHẢO SÁT ẢNH HƢỞNG CỦA CÁC THAM SỐ PHA, BIÊN ĐỘ VÀ CHIRP LÊN DẠNG XUNG NGẮN LAN TRUYỀN TRONG SỢI QUANG Chương trình bày phương pháp số để giải phương trình lan truyền xung, sử dụng phép biểu diễn thời gian - tần số tín hiệuvới dạng ảnh phổvà xét ảnh hưởng tham số pha, biên độ tham số chirp lên dạng xung lan truyền sợi quang nhận xét thay đổi tham số ảnh hưởng thay đổi dạng xung lan truyền sợi quang đơn mode Chƣơng Sự lan truyền xung ngắn môi trƣờng phi tuyến sợi quang 1.1 Tổng quan sợi quang Sợi quang thành phần cáp quang có chức truyền dẫn sóng ánh sáng.Sợi quang có cấu trúc giống ống dẫn sóng hoạt động tần số quang có dạng hình trụ với chức truyền dẫn ánh sáng lan truyền theo hướng song song với trục Một sợi quang bao gồm có hai phần : + Phần lõi sợi (core): làm thủy tinh có chiết suất n1 đóng vai trò phần trung tâm phản chiếu ánh sáng sợi quang có bán kính a +Phần vỏ (cladding): lớp vật liệu bên bao bọc phần lõi sợi có chiết suất n ( n2< n1), có nhiệm vụ phản xạ ánh sáng trở lại vào lõi Những sợi thường làm từ thủy tinh Silica tinh khiết tổng hợp cách kết hợp phân tử SiO2 để thành sợi quang có tổn hao thấp Để có chiết suất khác ta sử dụng chất phụ gia GeO P2O5 suốt trình chế tạo.Thêm vào đó, sợi quang thường có thêm lớp vỏ để bảo vệ Để truyền dẫn sợi quang tia sáng đầu vào phải có góc tới thỏa mãn điền kiện phản xạ toàn phần : i  igh (sin igh  phần lõi n2 ) , với igh góc tới hạn phản xạ toàn n1 1.1.1 Điều kiện chế độ đơn mode Khi giảm kích thước lõi sợi để có mode sóng truyền sợi sợi gọi đơn mode Trong sợi truyền mode sóng nên độ tán sắc nhiều đường truyền không Một tham số đặc trưng cho tính chất sợi quang V V  k0 a (n12  n22 ) (1.1) Nó xác định số mode tạo sợi quang gọi tần số chuẩn hóa Trong ko gọi số sóng, a bán kính lõi, n1 chiết suất lõi, n2 chỉết suất lớp vỏ với n1 lớn n2.Khi sợi quang có V < 2,045, nhỏ giá trị hàm Bessel J0 ( J (Vc )  ) tương ứng với mode Đó sợi quang đơn mode tập trung nghiên cứu Đối với trường hợp này, bán kính lõi thông thường a  5( m) 1.1.2 Chiết suất Ánh sáng xem chùm tia sáng Các tia sáng lan truyền môi trường khác với vận tốc khác Có thể xem môi trường khác cản trở lan truyền ánh sáng lực khác Điều đặc trưng chiết suất khúc xạ môi trường Chiết suất môi trường suốt (n) xác định tỉ số vận tốc ánh sáng lan truyền chân không với vận tốc ánh sáng lan truyền môi trường Với: n  c   r r v n: chiết suất môi trường, đơn vị v: vận tốc ánhsáng môi trường, có đơn vị (m/s) c: vận tốc ánh sáng chân không, có đơn vị (m/s) (1.2) Đối với môi trường phi từ tính r   r chiết suất liên quan trực tiếp đến số điện môi  r : n   r (1.3) 1.1.3 Hệ số lan truyền xung Nó số phức ký hiệu  sử dụng để mô tả đặc tính sóng điện từ dọc theo phương truyền   jk  j  (1.4) Trong số điện môi  số phức có phần thực phần ảo, viết lại :    '  j '' (1.5) Thay số điện môi phức từ phương trình (1.5) vào phương trình (1.4) ta :  '' '   j   j ' (1.6) Biểu thức có phần thực phần ảo, ký hiệu là:     j (1.7) Phương trình lan truyền điện trường phẳng theo hướng dương trục z viết với dạng : EE e j (t kz ) E e jt  z j (t  z ) e  E e z e (1.8) Trong  có đơn vị đo Np/m, gọi số suy giảm xác định hấp thụ sóng Tham số  có đơn vị đo rad/m xác định pha sóng lan truyền gọi số pha 1.2 Phƣơng trình lan truyền xung sợi quang 1.2.1 Sự phân cực phi tuyến sợi quang Như biết trường ánh sáng lan truyền môi trường điện môi, chúng kích thích phân tử sinh phân cực vi mô Khi cường độ điện trường nhỏ, độ phân cực điện môi môi trường phụ thuộc tuyến tính vào cường độ điện trường tác động lên chất điện môi Nếu cường độ điện trường tác động lên môi trường vật chất lớn đáp ứng chất điện môi với trường quang học có cường độ lớn trở nên phi tuyến đặc trưng véc  tơ phân cực toàn phần P Trường hợp trường quang học có công suất lớn lan truyền môi trường điện môi, véc tơ phân cực phi tuyến liên hệ với véc tơ  cường độ điện trường E theo công thức[2] :  (1)  (2)  (2) (3)  (3) P(t )   [ E (t )   E (t )   E (t )  ]  (1)  (2)  (3)  P (t )  P (t )  P (t )  (1.9)  số điện môi chân không,  ( j) độ cảm điện môi bậc j,  (1) độ cảm điện môi tuyến tính, biểu diễn phần đóng góp lớn véc tơ  phân cực P , hiệu ứng thể phụ thuộc chiết suất vào tần số n( )  (2) mô tả hiệu ứng phi tuyến bậc hai phát hoà âm bậc hai, phát tần số tổng, phát tần số hiệu…  Sự đóng góp thành phần phi tuyến lớn kể đến véc tơ phân cực P  (3) thành phần bậc cao khác bỏ qua chúng bé Thành phần bậc ba véc tơ phân cực phi tuyến tương ứng với tượng phát hoà âm bậc ba, hiệu ứng trộn bốn sóng khúc xạ phi tuyến Khi mà điều kiện hợp pha thỏa mãn, trình phi tuyến dẫn đến tượng phát tần số mới, điều không thuận lợi cho trình truyền thông tin sợi quang Các sợi quang chế tạo từ hỗn hợp Ôxit-silic chất điện môi Hầu hết tượng phi tuyến xảy sợi quang bắt nguồn từ khúc xạ 47 Hình2.7: b  2 10   f=4,58 (THz)[4] 10 48 2.4.2 Nhận xét thay đổi dạng xung tham số chirp thay đổi Bây xem ảnh hưởng thay đổi pha b b  f (THz)  f (THz) (Trước lan truyền ) (Sau lan truyền ) 0,6 0,88 2 10 0,74 0,44 2 10 1,28 0,98 2 10 1,76 1,3 2 10 2,06 1,72 2 10 1,1 2,2 2 10 1,58 2,36 2 10 2,08 2,82 2 10 3,68 3,07 2 10 4,18 3,47 4,58 3,86 2 49 Đồ thị Hình 2.8 : Màu xanh : trước lan truyền ; màu đỏ : sau lan truyền Bằng cách tăng pha f(t) bề rộng xung tăng theo.Bề rộng xung tăng nhiều hay cách liên tục lan truyền sợi quang 2.5 Ảnh hƣởng tham số pha lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 2.5.1 Khảo sát thay đổi tham số phatrong khoảng 10 km Trong kết mô bao gồm thay đổi số hạng thứ hai phương trình (2.1), hàm chirp hàm thay đổi theo thời gian tần số f(t) pha xung khác Lập lại với z cố định 100 m, A 1(V) độ sộng xung cực đại 2ps 50 Trong kết mô trước, pha hàm số f(t) thay đổi btmax  2  2.104 Do pha hàm số có giá trị khoảng Bây tín hiệu lan truyền : E  A.e  ( t t0 ) 2 e jp (t ) e j0t (2.17) Trong : p(t) hàm pha, khác so với vài hàm số điển hàm cưa, hàm sin, hàm xung bậc hai … Xem p(t) hàm cưa có dạng Hình 2.9: Tín hiệu thay đổi theo pha[4] 51 Trước lan truyền : Hình 2.10: A=1(V) ,  f=0,6 (THz); trước lan truyền[4] 52 Khi lan truyền : Hình 2.11: A=1(V) ;  f=0,92( THz)[4] 53 Hình 2.12: A=5(V) ;  f=1,31 (THz)[4] 54 Bây tăng biện độ A lên đến 20V, thảo luận phần trước, phải có điều kiện ràng buộc cho phép phân tích thời gian - tần số với biên độ lớn cần cửa sổ rộng Hình 2.13 : A=15(V) ;  f=4,61 (THz)[4] 55 Hình 2.14 : A=20(V) ;  f=6,18( THz)[4] 56 Hàm sin Cùng điều kiện hàm sin có dạng sau : Hình 2.15: Tín hiệu thay đổi theo pha[4] 57 Trước lan truyền Hình 2.16: A=1(V) ;  f=0,62(THz)[4] 58 Khi lan truyền Hình 2.17: A=1(V) ;  f=0,52(THz)[4] 59 2.5.2 Nhận xét thay đổi dạng xung tham số pha thay đổi Cuối nghiên cứu ảnh hưởng hàm f(t) khác  f (THz) A  f (THz)  f (THz) Hàm cưa Hàm sin 0,94 0,92 0,52 1,54 1.31 1,47 15 3,19 4,61 2,98 20 6,32 6,18 6,18 Kết cho thấy với tần số, f(t) không ảnh hưởng nhiều đến bề rộng xung [5] 2.6 Kết luận chƣơng + Khi z cố định 100 m, b   độ sộng xung cực đại 2ps Chúng ta thấy độ rộng xung trở nên rộng tăng biên độ A + Trong trường hợp có chirp phi tuyến cường độ xung giảm dần theo khoảng cách truyền, đồng thời tăng pha f(t) bề rộng xung tăng theo Bề rộng xung tăng nhiều hay cách liên tục lan truyền sợi quang Khi khoảng cách tăng cường độ xung giảm dần, đồng thời xung mở rộng dần +Với tần số hàm pha xung f(t) không ảnh hưởng nhiều đến bề rộng xung 60 KẾT LUẬN CHUNG Trong đề tài trình bày sở lý thuyết tổng quan sợi quang, phương trình lan truyền xung sợi quang gồm: phân cực phi tuyến sợi quang, phương trình sóng phi tuyến, số hiệu ứng tán sắc phi tuyến ảnh hưởng lên xung lan truyền sợi quang Những kết thu tóm tắt sau:  Đối với xung ngắn lan truyền sợi quang đơn mode, xét trình lan truyền miền có ảnh hưởng hiệu ứng phi tuyến tác dụng hiệu ứng lên xung vào dạng Gauss  Sử dụng phương pháp số giải phương trình NLSE, từ khảo sát ảnh hưởng tham số pha, biên độ, tham số chirp lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang nhận xét thay đổi tham số ảnh hưởng thay đổi dạng xung lan truyền sợi quang đơn mode  Hướng mở rộng đề tài Trong phạm vi luận văn này, thực giải phương trình NLSE xét đến ảnh hưởng hiệu ứng phi tuyến liên quan đến độ cảm phi tuyến bậc ba Vấn đề mở rộng xét đến hiệu ứng phi tuyến liên quan đến độ cảm phi tuyến bậc cao xét lan truyền xung sợi quang đa mode Ngoài luận văn trình bày tính toán lý thuyết, kết thu thực nghiệm chưa tiến hành 61 TÀI LIỆU THAM KHẢO [1] Cao Long Vân, Đinh Xuân Khoa, M Tripenback, " Nhập môn quang học phi tuyến", Đại học Vinh (2005) [2] Hồ Quang Quý,"Quang phi tuyến ứng dụng" NXB Đại học Quốc gia Hà nội (2007) [3] A Yariv, "Quantum Electronics", Wiley Interscience (1975) [4] Agrawal, G., "Nonlinear Fiber Optics", Academic, NewYork,( 2001) [5] Govind P Agrawal, " Nonlinear Fiber Optics", USA, July (2006) [6] Joseph, R M and A Taflove, "FDTD Maxwell’s equations models for nonlinear electrodynamics and optics", IEEE Trans AntennasPropag, Vol 45, No 3, 364–374, Mar ( 1997) [7] Sullivan, D M., "Nonlinear FDTD formulations using Ztransforms", IEEE Trans Microw Theory Techn., Vol 43, No 3,676–682, Mar (1995) [...]... ra phương trình Schrodinger phi tuyến, phương pháp số để giải phương trình trên được trình bày ở chương II và dựa vào phép phân tích thời gian- tần số ta đi khảo sát sự ảnh hưởng của các tham số phi tuyến lên xung lan truyền trong sợi quang 34 Chƣơng 2 Khảo sát ảnh hƣởng của các tham số pha, biên độ và chirp lên dạng xung ngắn lan truyền trong sợi quang 2.1 Các phƣơng pháp số Ở chương trước chúng ta... truyền xung trong sợi quang gồm: sự phân cực phi tuyến trong sợi quang, phương trình sóng phi tuyến, một số hiệu ứng tán sắc và phi tuyến ảnh hưởng lên xung lan truyền trong sợi quang Trên cơ sở xem xét các hiện tượng chúng tôi có các kết luận sau 1 Khi trường quang học đủ mạnh thì phản ứng của bất kì chất điện môi nào với trường quang học đều trở nên phi tuyến 2 Để được sợi quang đơn mode thì sợi quang. .. Sự lan truyền xung ngắn trong môi trƣờng phi tuyến Để nghiên cứu các hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang cần thiết phải dùng các xung ngắn Các xung quang học được gọi là xung ngắn khi độ rộng của nó cỡ picôgiây từ  10ns đến 10fs Khi các xung lan truyền bên trong sợi quang, cả hai hiệu ứng tán sắc và phi tuyến đều ảnh hưởng đến hình dạng và phổ của chúng Trong phần này chúng tôi đưa ra phương trình lan. .. nhất của J 0 (Vc )  0 hoặc Vc  2.045 3 Phương trình Schrodinger phi tuyến có thể dùng để mô tả sự lan truyền của xung cỡ pico giây trong sợi đơn mode 4 Xem xét các hiệu ứng phi tuyến ảnh hưởng lên xung trong quá trình lan truyền như: GVD, SPM,…, nhận thấy rằng mỗi một hiệu ứng khi ảnh hưởng lên xung sẽ gây ra sự mở rộng tần, thay đổi phổ xung gây ra biến dạng tín hiệu khi lan truyền trong sợi quang. .. mát của sợi quang, tán sắc và sự ảnh hưởng phi tuyến đối với các xung lan truyền bên trong sợi quang Phụ thuộc vào độ rộng xung ban đầu T0 và đỉnh công suất P0 của xung tới Các hiệu ứng tán sắc và hiệu ứng phi tuyến có thể ảnh hưởng lên xung trên suốt chiều dài sợi quang 22 Nó thường được mô tả bằng cách đưa ra hai đại lượng là chiều dài tán sắc LD và chiều dài phi tuyến LNL Phụ thuộc vào độ lớn của. .. sợi Aeff có thể biến thiên trong phạm vi 20  100 m2 trong vùng 1,5 m , phụ thuộc vào dạng sợi Phương trình (1.64) là phương trình mô tả lan truyền của xung ps trong sợi quang đơn mode Nó được gọi là phương trình Schrodinger phi tuyến (NLS), nó bao gồm các ảnh hưởng của sự suy hao sợi quang thông qua  , sự tán sắc thông qua hệ số 1 ,  2 và phi tuyến sợi quang thông qua  Trong một thời gian ngắn. .. Hiệu ứng tán sắc vận tốc nhóm Ảnh hưởng của hiệu ứng GVD lên xung quang học lan truyền trong sợi quang đơn mode được xem xét trong trường hợp đơn giản nhất,   0 trong phương trình (1.70) ( tức là không có sự ảnh hưởng của hiệu ứng SPM và các hiệu ứng phi tuyến khác) Ta sử dụng biên độ chuẩn hóa U(z,t), khi đó phương trình lan truyền xung trong chế độ chỉ có ảnh hưởng của GVD có dạng sau: U  2 ... phần đầu của xung bị giãn ra và sẽ bị nén lại ở phần đuôi của nó Khi quan sát H1.2 ta nhận thấy rằng, khi xung lan truyền trong chế độ GVD, độ dịch tần là tuyến tính và dạng phổ xung không bị thay đổi trong quá trình lan truyền H 1.1 Xung Gauss vào sợi quang U(0,T) H 1.2 Xung Gaus sau một khoảng lan truyền z=LD H1.2a Trong chế độ tán sắc dị thường H1.2b Trong chế độ tán sắc thường 28 Mặc dù trong quá... trên đồng thời ảnh hưởng lên quá trình lan truyền xung Sự ảnh hưởng đồng thời của cả hai hiệu ứng GVD và SPM sẽ dẫn đến hình thành các dạng khác nhau của xung so với dạng chỉ có một trong hai hiệu ứng trên ảnh hưởng lên xung lan truyền Trong chế độ tán sắc dị thường (β20) hiệu ứng SPM và GVD có thể dùng để nén xung 1.3.2 Hiệu... đầu đi vào sợi quang có dạng xung Gauss Khi lan 27 truyền trong chế độ GVD, xung sẽ mở rộng đối xứng về hai phía sườn trước hoặc sườn sau tùy thuộc vào chế độ tán sắc và được mô tả trong hình H1.2 Trong đó hình H1.2a mô tả xung lan truyền trong chế độ tán sắc dị thường Ở trường hợp này, do ảnh hưởng của GVD xung bị nén lại ở phần đầu và giãn ở phần sau của nó Ngược lại, khi xung lan truyền trong chế ... số ta khảo sát ảnh hưởng tham số phi tuyến lên xung lan truyền sợi quang 34 Chƣơng Khảo sát ảnh hƣởng tham số pha, biên độ chirp lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 2.1 Các phƣơng pháp số. .. phi tuyến, số hiệu ứng tán sắc phi tuyến ảnh hưởng lên xung lan truyền sợi quang CHƢƠNG 2: KHẢO SÁT ẢNH HƢỞNG CỦA CÁC THAM SỐ PHA, BIÊN ĐỘ VÀ CHIRP LÊN DẠNG XUNG NGẮN LAN TRUYỀN TRONG SỢI QUANG. .. hóa xung thay đổi biên độ, tham số pha tham số chirp lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 2.3 .Ảnh hƣởng biên độ lên dạng xung ngắn lan truyền sợi quang 2.3.1 Khảo sát thay đổi biên độtrong