1 LỜI MỞ ĐẦU Với sự phát triển của Vật lý Kỹ thuật nói chung và Vật lý Hạt nhân nói riêng, thành quả đạt được từ nghiên cứu trong lĩnh vực này ngày càng được ứng dụng rộng rãi, đặc biệt là trong hiện đại hóa các ngành công nghiệp. Nổi bật trong số đó là ứng dụng đồng vị phóng xạ để kiểm tra đánh giá chất lượng sản phẩm mà không phải phá hủy chúng. Quét gamma là phương pháp tốt nhất trong những kỹ thuật ứng dụng đồng vị phóng xạ để kiểm tra không phá hủy mẫu. Các chùm tia gamma trực chuẩn truyền qua mẫu khảo sát cho ta biết được những thông tin về kích thước và môi trường vật chất bên trong của nó. Phạm vi khảo sát của phương pháp này khá rộng lớn, trong khóa luận này, đối tượng được chọn lựa nghiên cứu là vùng cặn đóng bám bên trong đường ống dẫn. Việt Nam có một vùng biển chủ quyền lâu đời với vô số tài nguyên khoáng sản, đặc biệt là dầu khí. Vì vậy, để đáp ứng tốc độ phát triển của đất nước, ngành công nghiệp khai thác dầu khí đã liên tục phát triển không ngừng, đồng hành với đó là hàng nghìn ki-lô-mét đường ống dẫn được đưa vào sử dụng cho việc vận chuyển nguyên liệu và sản phẩm. Bên cạnh đó, nền nông nghiệp truyền thống với lúa nước, cây ăn quả nhiệt đới và những cây công nghiệp ngắn hay dài ngày đều cần các hệ thống cấp nước tưới tiêu kịp thời và đảm bảo vệ sinh. Ngoài ra, các hệ thống đường ống cung cấp nước sạch và dẫn xả chất thải quy mô rất cần thiết để đáp ứng nhu cầu sinh hoạt và sản xuất ở các đô thị. Như vậy, có thể thấy rằng việc lưu thông vật chất bằng đường ống dường như hiện hữu ở mọi nơi và rất thường nhật, đáp ứng những nhu cầu từ cơ bản đến phức tạp. Với những nhiệm vụ to lớn và liên tục như thế, nếu không có những biện pháp kiểm tra và xử lý kịp thời, trong trường hợp có vấn đề gây tắc nghẽn sự lưu thông của dòng vật chất thì rất có thể sẽ dẫn đến những hậu quả to lớn và nghiêm trọng về kinh tế và sức khỏe con người. 2 Trong đề tài này, tác giả thực hiện việc “ Xây dựng hệ khảo sát hiện tượng đóng cặn đường ống” nhằm ứng dụng kỹ thuật quét gamma để giải quyết vấn đề này. Khóa luận gồm có 3 chương như sau: - Chương 1: Tổng quan về tương tác của gamma với vật chất. - Chương 2: Bố trí thí nghiệm. - Chương 3: Kết quả và thảo luận. 3 CHƯƠNG 1 TỔNG QUAN LÝ THUYẾT 1.1. Tình hình nghiên cứu và ứng dụng của kỹ thuật quét gamma 1.1.1. Ứng dụng của kỹ thuật quét gamma Được biết đến như một trong những phương pháp tốt nhất trong việc kiểm tra không phá hủy mẫu, kỹ thuật quét gamma đã và đang được các nhà nghiên cứu cũng như các trung tâm kiểm định áp dụng và cải tiến từ nửa cuối thế kỉ trước. Các ngành công nghiệp dầu khí và hóa chất là những ngành sử dụng chủ yếu và thu lợi rất nhiều từ kỹ thuật này. Dựa trên các tính năng vật lý cơ bản của phương pháp, ta có thể áp dụng nó vào các trường hợp điển hình như: đo mực chất lỏng trong ống hoặc tháp có nhiều khay (ngăn) trong các ngành công nghiệp hóa chất, phát hiện cặn bám trong các đường ống dẫn khí hoặc dẫn chất lỏng trong các ngành công nghiệp khai thác, xử lý chất thải và xây dựng. Cơ sở để tiến hành kỹ thuật quét gamma dựa trên những lý thuyết khá cơ bản của Vật lý Hạt nhân. Do vậy, trong quá trình nghiên cứu và áp dụng, nếu ta có thể phối hợp các lĩnh vực Hạt nhân, Cơ khí và Tự động hóa, đồng thời tích hợp các phương pháp có liên quan mật thiết khác (ví dụ như phương pháp tán xạ gamma để đo bề dày vật liệu), ta hoàn toàn có thể xây dựng được một hệ đo đa dụng với hiệu quả công việc cao. 1.1.2. Tình hình phát triển kỹ thuật quét gamma trên thế giới Tập đoàn đa quốc gia ScanTech là một trong những nhà tiên phong trong lĩnh vực này, với các trụ sở chính và đối tác liên kết của họ có mặt tại hơn 30 quốc gia. Một số dịch vụ chủ yếu có thể kể đến của ScanTech như: khảo sát tháp chưng cất, khảo sát mực chất lỏng trong bồn, khảo sát cặn trong ống dẫn, tìm kiếm dưới nước và chụp ảnh cắt lớp. [8] Tuy nhiên, những dịch vụ trên chỉ mới có mặt ở các quốc gia có nền công nghiệp tiến bộ trên thế giới. Do đó, đây vừa là khó khăn nhưng cũng vừa là cơ hội tốt cho các nước đang phát triển theo xu hướng công nghiệp hóa và hiện đại hóa. 4 1.1.3. Tình hình phát triển và tiềm năng của kỹ thuật quét gamma ở nước ta Công tác kiểm tra không phá hủy mẫu đã được áp dụng trong các ngành công nghiệp ở Việt Nam trong nhiều năm nay, bằng các phương pháp quen thuộc như chụp ảnh phóng xạ, siêu âm hay thẩm thấu. Tuy nhiên, việc áp dụng phương pháp quét gamma dường như vẫn còn đang trong quá trình nghiên cứu. Điều này dẫn đến bất lợi cho các ngành công nghiệp ở nước ta, vì mỗi khi muốn áp dụng việc kiểm tra bằng phương pháp này thì đều phải dựa vào các công ty kiểm định ngoài nước với mức chi phí không hề nhỏ. Bộ môn Vật lý Hạt nhân trực thuộc Khoa Vật lý – Vật lý Kỹ thuật của Trường Đại học Khoa học Tự nhiên đã chế tạo thành công “ Hệ đo tán xạ gamma để xác định bề dày của vật liệu”. Bên cạnh đó, hiện nay Bộ môn cũng đang nghiên cứu việc thiết kế tích hợp cả 2 kỹ thuật gamma tán xạ và gamma truyền qua cùng nằm trong một hệ đo. Trên cơ sở các thiết bị kỹ thuật có sẵn của Bộ môn và một số thiết bị tự chế tạo khác, dưới sự hướng dẫn của TS. Trần Thiện Thanh, em đã thực hiện khóa luận “ Xây dựng hệ khảo sát hiện tượng đóng cặn đường ống” và thu được nhiều kết quả tích cực. Những kết quả này đã khẳng định được sự thành công của hệ khảo sát ở quy mô phòng thí nghiệm và tính khả thi của việc ứng dụng kỹ thuật quét gamma. 1.2. Tương tác của bức xạ gamma đối với vật chất Bức xạ γ là sóng điện từ có bước sóng nhỏ hơn khoảng cách giữa các nguyên tử (λ γ <<a, với a có giá trị khoảng 10 -8 cm), bức xạ này ngoài tính chất sóng còn được hình dung như dòng hạt nên gọi là bức xạ γ. Giới hạn năng lượng thấp nhất của bức xạ γ là 10 keV. Công thức liên hệ giữa năng lượng và bước sóng của bức xạ γ có dạng: [1] E = (1.1) Các máy gia tốc hiện tại tạo được bức xạ γ với năng lượng trên 20 GeV. Tuy vậy, giá trị năng lượng khoảng từ 2 MeV đến 30 MeV là thích hợp nhất cho các ứng dụng trong thực tế. 5 Giống như các hạt tích điện, bức xạ γ cũng bị hấp thụ bởi môi trường, chủ yếu do tương tác điện từ. Tuy nhiên cơ chế hấp thụ này khá khác biệt vì hai lý do: • Thứ nhất, bức xạ γ không mang điện tích do đó không chịu tác động dưới trường lực Coulomb. Tương tác của bức xạ γ với electron xảy ra trong vùng bán kính khoảng 10 -11 cm (kích thước này nhỏ hơn cỡ 3 bậc so với khoảng cách a giữa các nguyên tử). Từ đó, va chạm giữa bức xạ γ (dịch chuyển qua môi trường vật chất) với electron và nhân là khá hiếm, những va chạm như thế thường dẫn đến sự lệch hướng đột ngột của bức xạ γ khỏi hướng đi ban đầu của nó. Nghĩa là bức xạ γ tách ra khỏi chùm tia. • Thứ hai, bức xạ γ không có khối lượng nghỉ, do đó không thể chuyển động với vận tốc khác vận tốc ánh sáng. Điều này nghĩa là bức xạ γ không thể bị chia nhỏ. Chúng cũng bị hấp thụ và tán xạ, thường ở các góc lớn. Do vậy cường độ ban đầu của chùm bức xạ giảm dần. Khi xét đến cơ chế tự tương tác của bức xạ γ với môi trường ta phải xét đến tính bức xạ, nghĩa là tính chất sóng – hạt của bức xạ γ. Tính bức xạ của các bức xạ γ thấy rõ nét vì bước sóng bức xạ γ nhỏ hơn khoảng cách giữa nguyên tử và electron. Theo cơ học bức xạ, bài toán tương tác giữa bức xạ γ và nguyên tử chỉ có thể giải được dựa trên cơ sở điện động lực học bức xạ. Tương tác giữa bức xạ γ với môi trường vật chất xảy ra theo ba cơ chế chính là: a) Hiệu ứng quang điện. b) Hiệu ứng Compton. c) Hiệu ứng tạo cặp. 1.2.1. Hiệu ứng quang điện Bức xạ γ va chạm không đàn hồi với nguyên tử và trao toàn bộ năng lượng của mình cho electron liên kết của nguyên tử. Một phần năng lượng này giúp cho electron thắng lực liên kết, phần còn lại trở thành động năng của electron. Theo định luật bảo toàn năng lượng: E = T e- + I 0 (1.2) với I 0 : năng lượng liên kết của electron trong nguyên tử. T e- : động năng của electron. 6 Động lượng của hệ được bảo toàn do sự giật lùi của nguyên tử. Do điều kiện bảo toàn năng lượng và động lượng electron tự do không thể hấp thụ hay bức xạ một photon. Do đó, hiệu ứng quang điện xảy ra mạnh nhất đối với bức xạ γ có năng lượng cùng bậc với năng lượng liên kết của electron trong nguyên tử. Đối với các eletron nằm ở các lớp vỏ nguyên tử sâu và nguyên tử có bậc số nguyên tử Z lớn, năng lượng liên kết của electron càng lớn. Vì vậy, khoảng năng lượng của bức xạ γ cao hơn tia X, hiệu ứng quang điện chủ yếu xảy ra ở lớp K (30%). Mặt khác, hiệu ứng quang điện tăng mạnh đối với môi trường vật chất có bậc số nguyên tử lớn. Hình 1.1: Hiệu ứng quang điện Tiết diện của hiệu ứng quang điện phụ thuộc vào năng lượng của bức xạ γ và loại nguyên tử. Cụ thể là tiết diện hấp thụ tỉ lệ với Z 5 , nghĩa là nó tăng rất nhanh đối với các nguyên tố năng. Nếu năng lượng của bức xạ γ tới chỉ lớn hơn năng lượng liên kết của electron thì tiết diện hấp thụ, σ f (E), tỉ lệ với 1/E 3,5 , nghĩa là nó giảm rất nhanh khi tăng năng lượng. Khi năng lượng bức xạ γ tới lớn hơn rất nhiều lần so với năng lượng liên kết, σ f (E) giảm chậm hơn, theo quy luật E -1 . Trong khoảng năng lượng liên kết của electron, tiết diện hấp thụ thay đổi gián đoạn, nghĩa là xuất hiện các đỉnh hấp thụ tại các giá trị năng lương cao hơn không nhiều so với năng lượng liên kết của electron tron các lớp. Bởi vì, theo định luật bảo toàn năng lượng, ở năng Tia γ tới Tia X đặc trưng của phân lớp K Tia X đặc trưng của phân lớp L Electron quang điện 7 lượng thấp hơn năng lượng liên kết của electron, bức xạ gamma không thể tham gia hiệu ứng quang điện. Hệ số hấp thụ khối của hiệu ứng quang điện bằng: τ = (σ f n)/ ρ (1.3) với n: là số lượng nguyên tử trên một đơn vị thể tích. ρ: là khối lượng riêng (g/cm 3 ). Do vậy, τ tỉ lệ thuận với σ f (E). Trong khoảng năng lượng liên kết của electron trong nguyên tử, tiết diện hấp thụ σ f (E) lớn hơn rất nhiều so với tiết diện của các quá trình khác. Khi tăng năng lượng, tiết diện hấp thụ σ f (E) giảm mạnh, vì khi đó electron trong nguyên tử được xem như electron tự do. Ví dụ, với Al ta có: σ f 6.10 -18 cm 2 ở E = 1 keV. σ f 6.10 -25 cm 2 ở E = 0,1 MeV. [3] Hiệu ứng quang điện là cơ cấu hấp thụ chủ yếu ở vùng năng lượng thấp, vai trò của nó trở nên không đáng kể ở vùng năng lượng cao. Đây cũng là vùng hiệu ứng chủ yếu mà ta quan tâm trong quá trình khảo sát cặn trong ống của chúng ta. 1.2.2. Hiệu ứng Compton Hiệu ứng Compton là hiện tượng bức xạ γ tán xạ trên electron của nguyên tử và lệch khỏi hướng ban đầu. Năng lượng của bức xạ γ ban đầu được truyền cho electron và bức xạ γ tán xạ, năng lượng này lớn hơn rất nhiều so với năng lượng liên kết của electron trong nguyên tử nên electron được xem là electron tự do. Hình 1.2: Hiệu ứng Compton. Electron thứ cấp Tia γ tán xạ Tia γ tới Electron tự do 8 Giả sử trước lúc va chạm electron đứng yên, áp dụng định luật bảo toàn năng lượng và bảo toàn động lượng, ta có: hν = hν/ [1 + hν(1 – cosθ)/m 0 c 2 ] (1.4) Với hν’: năng lượng của bức xạ γ tán xạ. hν : năng lượng của bức xạ γ ban đầu. Hình 1.3 biểu diễn phân bố cường độ của tia gamma tán xạ Compton theo góc tán xạ. Ta thấy, khi năng lượng của chùm tia gamma ban đầu tăng, chùm tia tán xạ Compton chủ yếu phân bố về phía trước theo phương đến của chùm tia gamma ban đầu (góc tán xạ nhỏ). Hình 1.3: Phân bố cường độ chùm tia gamma tán xạ Compton theo góc tán xạ θ.[3] Khi năng lượng của bức xạ γ tăng, hiệu ứng hấp thụ quang điện trở thành cơ chế tương tác thứ yếu. Hiệu ứng Compton trở thành cơ chế tương tác chiếm ưu thế trong khoảng năng lượng lớn hơn nhiều so với năng lượng liên kết trung bình của electron trong nguyên tử. Cần chú ý rằng, tán xạ Compton với nhân không đáng kể, vì bán kính electron cổ điển đối với nhân, Z 2 e 2 /(M nuc c 2 ), rất nhỏ. [3] 1.2.3. Hiệu ứng tạo cặp Khi năng lượng của bức xạ γ lớn hơn rất nhiều so với 2m 0 c 2 (bằng 1,022 MeV) thì quá trình tương tác chính của γ lên vật chất là sự tạo cặp electron – positron. Cặp e - , e + sinh ra trong trường điện từ của nhân, khi đó bức xạ γ biến mất (hấp thụ hoàn toàn) và năng lượng của nó truyền hết cho cặp e - , e + và nhân giật lùi. 9 Năng lượng giật lùi của nhân không đáng kể, do đó biểu thức định luật bảo toàn năng lượng được viết như sau: E = T - + T + + 2m 0 c 2 (1.5) T - , T + lần lượt là động năng của electron và positron. m 0 là khối lượng của electron. Các e - , e + sinh ra trong trường điện từ của nhân nên các e + sẽ bay ra khỏi hạt nhân, các e - sẽ bị hãm lại (do lực hút Coulomb). Do đó phổ năng lượng đo được khác nhau đối với hai loại này. Sự khác nhau càng tăng đối với môi trường có Z lớn. Do khối lượng nghỉ của bức xạ γ bằng 0, nên nó chỉ có thể tạo cặp nếu năng lượng của nó lớn hơn tổng năng lượng nghỉ của electron và positron (2m 0 c 2 = 1,022 MeV). Do đó, hiệu ứng tạo cặp có thể bỏ qua khi năng lượng của bức xạ γ nhỏ hơn 1,022 MeV. Trên ngưỡng năng lượng này, tiết diện tương tác tăng dần và đạt đến một giá trị không đổi ở năng lượng rất cao (~ 1000m 0 c 2 ). Giá trị này bằng σ π 0,08Z 2 r 0 2 , với r 0 là bán kính cổ điển của electron. Hình 1.4 : Hiệu ứng tạo cặp. Vì cả hiệu ứng quang điện và hiệu ứng Compton có tiết diện tán xạ giảm đến không ở khoảng năng lượng rất cao, nên sự tạo cặp ở vùng này là cơ chế chủ yếu hấp thụ bức xạ γ. Cặp e - , e + có thể tạo được tạo bởi photon không chỉ trong trường Tia γ tới 10 Coulomb của nhân, mà còn của electron. Tuy nhiên, quá trình sau dẫn đến sự hấp thụ bức xạ γ yếu hơn nhiều, vì tiết diện tương tác này có giá trị khá nhỏ. 1.2.4. Hệ số hấp thụ Chiếu một chùm tia γ đơn năng, song song tới một lớp vật chất có bề dày t, hình 1.4, Chùm tia có cường độ ban đầu I 0 . Cường độ chùm tia đi qua lớp vật chất bề dày t là I, phụ thuộc vào bề dày lớp vật chất hấp thụ t, theo quy luật : I = I 0 .e -μt (1.7) μ được gọi là hệ số hấp thụ tuyến tính. Hệ số hấp thụ tuyến tính hoàn toàn mô tả sự suy giảm cường độ của bức xạ γ khi đi qua môi trường vật chất. Nó phụ thuộc vào tính chất của môi trường và năng lượng của bức xạ γ. Khi đi vào môi trường vật chất, bức xạ gamma có thể tương tác với môi trường vật chất theo cơ chế hấp thụ quang điện, tán xạ Compton và tạo cặp. d 1/2 : là độ dày giảm một nửa Hình 1.5: Sự suy giảm cường độ của chùm tia gamma qua vật chất. [3] Do đó, hệ số hấp thụ tuyến tính toàn phần μ của vật chất là tổng của các hệ số hấp thụ ứng với các quá trình riêng lẻ: μ = μ f + μ c + μ π (1.8) Khi xét đến tiết diện tán xạ, cần chú ý rằng tâm tán xạ của hiệu ứng quang điện và sự tạo cặp là nguyên tử, còn của hiệu ứng Compton là electron, ta có : μ = nσ f + nZσ c + nσ π (1.9) t (cm) I (I 0 ) t [...]... trình bày về các vấn đề trong thực nghiệm khảo sát cặn đường ống bằng kỹ thuật quét gamma Các vấn đề bao gồm: khảo sát vùng hoạt động của hệ, khảo sát cặn theo chiều cao của ống, khảo sát kích thước và dựng ảnh vùng đóng cặn Ngoài ra, trong chương này cũng đã chỉ ra sự trùng khớp kích thước khảo sát với kích thước thực tế của cặn, nêu lên được độ tin cậy của hệ đo cũng như các phép đo KẾT LUẬN VÀ KIẾN... được chiều cao gần đúng của cặn bám bên trong và phần nào phát họa lên hình ảnh về độ dày của lớp cặn đó • Khảo sát ống theo từng vị trí xoay khác nhau: + Xoay ống một góc 90 độ quanh trục của nó sau khi thực hiện các quy trình khảo sát khảo sát tại vị trí ban đầu: giúp dò tìm và phát hiện cặn bám bên trong bề mặt vuông góc với bề mặt khảo sát đầu tiên + Với 2 lần xoay ống một góc 90 độ kế tiếp: 2... hợp như : • • • • Dò tìm cặn đóng bám bên trong ống Khảo sát chất lượng và hư tổn bên trong các vật liệu chịu nhiệt Khảo sát độ hiệu quả của các nút kín Hơi nước và chất lỏng bên trong đường ống Trước khi thực hiện bất kì phép đo khảo sát nào, ta cần biết được những thông tin cần thiết như : • Đường kính bên trong và độ dày của thành ống 12 • Môi trường vật chất bên trong ống (khí, lỏng hoặc rắn) Giá... đến 57 có bám cặn và cặn có chiều cao khoảng 4 cm  Tương tự, vùng từ vị trí đo thứ 61 đến thứ 65 cũng bị đóng cặn và cặn này cũng có chiều cao khoảng 4 cm 30 Hình 3.13: Đồ thị mô tả cặn bám bên trong ống (vị trí xoay thứ 4) 3.2.4 Kết luận Tổng hợp từ các số liệu, đồ thị và kết luận trên ta nhận thấy rằng: bên trong ống mà ta khảo sát có tổng cộng 3 vùng bị đóng cặn lớn Các vùng đóng cặn này có độ... 30,17 năm Đường kính ngoài: 4 cm Đường kính phát bức xạ: 0,3 cm Mục đích: khảo sát chi tiết vùng có đóng cặn, tạo nguồn cung cấp số liệu cho quá trình dựng ảnh Gồm khảo sát dọc theo chiều cao và khảo sát ngang theo tiết diện mặt cắt ở vùng ống có cặn • Colimator: là một khối chì đa diện dày 4,2 cm, mặt chính là hình vuông có cạnh 6,1 cm Bên trên mặt chính là một khối hình trụ dẹt dày 1 cm, đường kính... khuếch đại: 80 + Ống nhựa PVC dùng khảo sát: đường kính ngoài 11,4 cm; đường kính trong 10,1 cm; có cặn giả định bên trong • Quy trình 1: Đo theo chiều cao của ống + Vị trí đo đầu tiên: cách mặt đất 5 cm + Vị trí đo cuối: cách mặt đất 100 cm + Dịch chuyển nguồn và dectector đi lên 1 cm sau mỗi lần đo • Quy trình 2: Khảo sát vùng có cặn bám theo hệ tọa độ ngang Đặt ống vào vị trí tròn của hệ tọa độ ngang,... 3.14: Đồ thị khảo sát theo chiều cao của ống( vị trí xoay thứ 4) Hình 3.15: Đồ thị mô tả cặn bám bên trong ống Vậy ta có thể kết luận rằng:  Vùng từ vị trí đo thứ 11 đến vị trí đo thứ 15 có bám bên trong cặn  Cặn có chiều cao trong khoảng 4 cm và cấu trúc khá đồng đều  Trong Quy trình 2, ta sẽ khảo sát vị trí đo thứ 13 (cách mặt đất 18 cm)  Quy trình 2: Khảo sát vùng có cặn bám theo hệ tọa độ ngang... nghiệm để thực hiện các thao tác đo tốt hơn và chọn lựa những thời điểm đo mà điện thế ổn định để phép đo hiệu quả hơn 3.3 Khảo sát kích thước và dựng ảnh vùng đóng cặn 3.3.1 Mục đích 31 Sau khi đã áp dụng phương pháp đo ở mục 3.2, về cơ bản, ta đã có được chiều dài của vùng đóng cặn Với việc thực hiện phép đo theo tiết diện của ống tại vùng đóng cặn, ta sẽ biết được chiều rộng của vùng cặn đó Và nếu... khóa luận này, chúng tôi đã thực hiện được một số vấn đề sau: 1 Tổng quan cơ sở lý thuyết của kỹ thuật quét gamma khảo sát ống 2 Thiết kế và xây dựng được hệ đo đáp ứng các mục đích thực nghiệm 3 Phát hiện được vùng cặn đóng bám bên trong ống tương ứng với các vị trí xoay, tại các điểm cách mặt đất: 16 cm, 37 cm, 43cm, 58 cm, 66 cm 4 Xác định được độ dài của các vùng đóng cặn, từ 4 đến 5 cm 5 Tái tạo ảnh... đến độ thăng giáng của hệ số khuếch đại n lần lớn hơn Do đó, việc khảo sát để tìm ra hệ số khuếch đại phù hợp, ổn định trong thời gian đo để giảm sai số từ hệ điện tử là quá trình rất cần thiết Mặt khác, như đã nói ở chương 1, hiệu ứng quang điện là hiệu ứng chủ yếu được sử dụng trong quá trình khảo sát Do đó, cần khảo sát khoảng mà các kênh chủ yếu xảy ra hiệu ứng này Việc khảo sát cũng giúp ta xác . về kinh tế và sức khỏe con người. 2 Trong đề tài này, tác giả thực hiện việc “ Xây dựng hệ khảo sát hiện tượng đóng cặn đường ống nhằm ứng dụng kỹ thuật quét gamma để giải quyết vấn đề này. Khóa. một hệ đo. Trên cơ sở các thiết bị kỹ thuật có sẵn của Bộ môn và một số thiết bị tự chế tạo khác, dưới sự hướng dẫn của TS. Trần Thiện Thanh, em đã thực hiện khóa luận “ Xây dựng hệ khảo sát hiện. 30,17 năm. • Đường kính ngoài: 4 cm. • Đường kính phát bức xạ: 0,3 cm. • Mục đích: khảo sát chi tiết vùng có đóng cặn, tạo nguồn cung cấp số liệu cho quá trình dựng ảnh. Gồm khảo sát dọc theo