Đang tải... (xem toàn văn)
Tác dụng của tia phóng xạ đối với môi trường vật chất
BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH WX Đề tài: Giáo viên hướng dẫn: TS. VÕ XN ÂN Học viên thực hiện: LÝ DUY NHẤT HUỲNH NGUYỄN THANH TRÚC Thành Phố Hồ Chí Minh, tháng 05 năm 2010 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT CHƯƠNG 1: TÍNH CHẤT VẬT LÝ CỦA CÁC TIA BỨC XẠ Các bức xạ được khảo sát bao gồm các hạt tích điện như alpha và beta, các tia gamma và tia X. Trong quá trình tương tác của bức xạ với vật chất, năng lượng của tia bức xạ được truyền cho các electron quỹ đạo hoặc cho hạt nhân nguyên tử tùy thuộc vào loại và năng lượng của bức xạ cũng như bản chất của môi trường hấp thụ. Các hiệu ứng chung khi tương tác của bức xạ với vật chất là kích thích và ion hóa nguyên tử của môi trường hấp thụ. 1. TƯƠNG TÁC CỦA HẠT BETA VỚI VẬT CHẤT Tia bêta gặp ở trường hợp hạt nhân không ổn định và tuy không quá nặng nhưng lại có nhiều proton hay nơtron. Khi có nhiều nơtron, sự biến đổi nơtron thành protron phát sinh một điện tử (-), tốc độ cao, hạt β. Khi có nhiều protron, sự biến đổi ngược lại và phát sinh một điện tử (+) hay một positron hoặc hạt β (+). Như vậy, tia β là chùm điện tử, phát sinh ra từ hạt nhân nguyên tử, có kèm theo hiện tượng hạt nhân trung hoà (nơtron) biến thành hạt mang điện (protron) hoặc ngược lại. 1.1. Sự ion hóa Do hạt beta mang điện tích nên cơ chế tương tác của nó với vật chất là tương tác tĩnh điện với các electron quỹ đạo làm kích thích và ion hóa các nguyên tử môi trường. Trong trường hợp nguyên tử môi trường bị ion hóa, hạt beta mất một phần năng lượng t E để đánh bật một electron quỹ đạo ra ngoài. Động năng k E của electron bị bắn ra liên hệ với năng lượng ion hóa của nguyên tử E và độ mất năng lượng t E như sau: Trang: 1 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT kt E EE= − (1.1) Trong đó năng lượng ion hóa E được xác định theo công thức: 1 1 E Rh Rh ⎛⎞ =−=− ⎜⎟ ∞ ⎝⎠ . Trong nhiều trường hợp electron bắn ra có động năng đủ lớn để có thể ion hóa nguyên tử tiếp theo, đó là electron thứ cấp (delta electron). Do hạt beta chỉ mất một phần năng lượng t E để ion hóa nguyên tử, nên dọc theo đường đi của mình, nó có thể gây ra thêm một số lớn cặp ion. Năng lượng trung bình để sinh một cặp ion thường gấp 2 đến 3 lần năng lượng ion hóa. Bởi vì, ngoài quá trình ion hóa, hạt beta còn mất năng lượng do kích thích nguyên tử. Do hạt beta có khối lượng bằng khối lượng electron quỹ đạo nên va chạm giữa chúng làm hạt beta chuyển động lệch khỏi hướng ban đầu. Do đó, hạt beta chuyển động theo đường cong khúc khuỷu sau nhiều lần va chạm trong môi trường hấp thụ và cuối cùng sẽ dừng lại khi mất hết năng lượng. 1.2. Độ ion hóa riêng Độ ion hóa riêng là số cặp ion được tạo ra khi hạt beta chuyển động được một centimet trong môi trường hấp thụ. Độ ion hóa riêng khá cao đối với các hạt beta năng lượng thấp, giảm dần khi tăng năng lượng hạt beta và đạt cực tiểu ở năng lượng khoảng 1 MeV, rồi sau đó tăng chậm (hình 1.1). Trang: 2 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Độ ion hóa riêng được xác định qua tốc độ mất năng lượng tuyến tính của hạt beta do ion hóa và kích thích, một thông số quan trọng dùng để thiết kế thiết bị đo liều bức xạ và tính toán hiệu ứng sinh học của bức xạ. Tốc độ mất năng lượng tuyến tính của hạt beta tuân theo công thức: 2 494 2 26222 2 (3.10 ) ln / (1,6.10 ) (1 ) mk m EE dE q NZ MeV cm dx E I β π β ββ − ⎧⎫ ⎡⎤ ⎪⎪ = ⎨⎬ ⎢⎥ − ⎪⎪ ⎣⎦ ⎩⎭ − (1.1) Trong đó: , điện tích của electron. -19 q = l,6.10 C là số nguyên tử chất hấp thụ trong 1 cm 3 . N là số nguyên tử của chất hấp thụ. Z , số electron của không khí ở nhiệt độ 0 o C và áp suất 76 cm thủy ngân. 20 3 3,88.10 / NZ cm = 0,51 m E MeV= , năng lượng tĩnh của electron. k E là động năng của hạt beta. /vc β = , trong đó là vận tốc của hạt beta còn c = 3.10 10 cm/s. v -5 8,6.10 I MeV= đối với không khí và ( -5 1,36.10 ) I ZMeV= đối với các chất hấp thụ khác, là năng lượng ion hóa và kích thích của nguyên tử chất hấp thụ. Nếu biết trước đại lượng w, là độ mất năng lượng trung bình sinh cặp ion, thì độ ion hóa riêng s được tính theo công thức sau: /( / (/.) dE dx eV cm s weV ci = ) (1.2) Trong đó là cặp ion. .ci 1.3. Hệ số truyền năng lượng tuyến tính Độ ion hóa riêng được dùng xem xét độ mất năng lượng do ion hóa. Khi quan tâm đến môi trường hấp thụ, thường sử dụng tốc độ hấp thụ năng lượng tuyến tính của môi trường khi hạt beta đi qua nó. Đại lượng xác định tốc độ hấp thụ năng lượng nói trên là hệ số truyền năng lượng tuyến tính. Hệ số truyền năng lượng tuyến tính LET (Linear Energy Transfer) được định nghĩa theo công thức sau: Trang: 3 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT dE d LET = (1.3) Trong đó là năng lượng trung bình mà hạt beta truyền cho môi trường hấp thụ khi đi qua quãng đường dài d . Đơn vị đo thường dùng đối với LET là dE /keV m μ . 1.4. Bức xạ hãm Khi hạt beta đến gần hạt nhân, lực hút Coulomb mạnh làm nó thay đổi đột ngột hướng bay ban đầu và mất năng lượng dưới dạng bức xạ điện từ, gọi là bức xạ hãm, hay Bremsstrahlung. Năng lượng bức xạ hãm phân bố liên tục từ 0 đến giá trị cực đại bằng động năng của hạt beta. Khó tính toán dạng của phân bố năng lượng các bức xạ hãm nên người ta thường sử dụng các đường cong đo đạt thực nghiệm. Để đánh giá mức độ nguy hiểm của bức xạ hãm, người ta thường dùng công thức gần đúng sau đây: (1.4) -4 max f = 3,5.10 ZE β Trong đó f là phần năng lượng tia beta chuyển thành photon, là số nguyên tử của chất hấp thụ và (MeV) là năng lượng cực đại của hạt beta. Z max E β 1.5. Quãng chạy của hạt beta trong vật chất Do hạt beta mất năng lượng dọc theo đường đi của mình nên nó chỉ đi được một quãng đường hữu hạn. Như vậy, nếu cho một chùm tia beta đi qua bản vật chất, chùm tia này bị dừng lại sau một khoảng đường đi nào đó. Khoảng đường đi này gọi là quãng chạy (range) của hạt beta, quãng chạy của hạt beta phụ thuộc vào năng lượng tia beta và mật độ vật chất của môi trường hấp thụ. Biết được quãng chạy của hạt beta với năng lượng cho trước có thể tính được độ dày của vật che chắn làm từ vật liệu cho trước. Một đại lượng thường dùng khi tính toán thiết kế che chắn là độ dày hấp thụ một nữa (absorber half - thickness), tức là độ dày của chất hấp thụ làm giảm số hạt beta ban đầu còn lại 1/2 sau khi đi qua bản hấp thụ. Đo đạc thực nghiệm cho thấy độ dày hấp thụ một nửa vào khoảng 1/8 quảng chạy. Hình 1.2 trình bày sự phụ thuộc quãng chạy cực đại của các hạt beta vào năng lượng của chúng đối với một số chất hấp thụ thông dụng. Hình 1.2 cho thấy rằng quãng chạy của hạt beta với năng lượng cho trước giảm khi tăng mật độ chất hấp thụ. Trang: 4 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Ngoài bề dày tuyến tính (linear thickness) tính theo centimet người ta còn dùng bề dày mật độ (density thickness) tính theo mật độ diện tích, đơn vị g/cm 2 , được xác định như sau: d m d (1.5) 23 (/ ) (/ ). ( ) m d g cm g cm d cm ρ = Trong đó: ρ là mật độ khối của chất hấp thụ tính theo g/cm 3 . Việc sử dụng bề dày mật độ làm dễ dàng cho việc tính toán vì khi đó bề dày không phụ thuộc vào vật liệu cụ thể. Hình 1.3 trình bày đường cong miêu tả sự phụ thuộc quãng chạy của hạt beta tính theo đơn vị bề dày mật độ vào năng lượng của nó. Đường cong này dùng thay cho các đường cong trên hình 1.2 khi tính quãng chạy theo đơn vị bề dày mật độ. Trang: 5 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Đường cong quãng chạy - năng lượng trên hình 1.3 được biểu diễn bằng công thức sau đây: Đối với miền năng lượng beta 0,01 2,5 E MeV≤ ≤ 1,265 0.0954ln = 412. E RE − (1.6) Đối với miền quãng chạy R < 1200 . 1 2 ln 6,63 3,2376.(10,2146 ln )E R=− − (1.7) Đối với miền năng lượng beta E > 2,5 MeV và miền quãng chạy R > 1200 . 530 106RE = − (1.8) Trong đó R là quãng chạy, tính theo mg/cm 2 và E là năng lượng cực đại của tia beta, tính theo đơn vị MeV. 2. TƯƠNG TÁC CỦA HẠT ALPHA VỚI VẬT CHẤT Đối với một nguyên tử nặng, hạt nhân không ổn định và phóng ra một lúc 2 proton và 2 nơtron, dưới dạng hạt nhân hêli. Như vậy, hạt alpha là hạt nhân của nguyên tử hêli thoát ra từ một nhân nguyên tử nặng trong quá trình biến đổi hạt nhân. Thí dụ radi biến thành radon và phát ra các hạt alpha: 88 86 2 226 222 4 Ra Rn He→+ Hạt alpha mang điện dương. 2.1. Truyền năng lượng của hạt alpha Cũng giống như hạt beta, hạt alpha khi đi qua môi trường vật chất cũng bị mất năng lượng do ion hóa và kích thích nguyên tử của môi trường hấp thụ. Khi đi qua phần Trang: 6 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT không khí của tế bào xốp, hạt alpha mất một lượng năng lượng trung bình 35 eV cho một cặp ion. Do hạt alpha có điện tích lớn hơn hạt beta hai lần và khối lượng rất lớn, dẫn tới vận tốc của nó tương đối thấp nên độ ion hóa riêng của nó rất cao, vào khoảng hàng nghìn cặp ion trên 1 cm trong không khí (hình 1.4). Tốc độ mất năng lượng tuyến tính của tất cả các hạt tích điện nặng hơn hạt electron, trong đó có hạt alpha, tuân theo công thức: 24 94 2 2 2 26 22 4 (3.10 ) 2 ln ln 1 / .1,6.10 dE z q NZ Mv v v Mev cm dx Mv I c c π − ⎧⎫ ⎛⎞ ⎪⎪ =−−−− ⎨⎬ ⎜⎟ ⎪⎪ ⎝⎠ ⎩⎭ (1.9) Trong đó: z là số nguyên tử của hạt gây ion hóa, z = 2 đối hạt alpha. , điện tích của electron. -19 1,6.10q= C g s zq là điện tích của hạt gây ion hóa. M là khối lượng tĩnh của hạt gây ion hóa. đối với hạt alpha. -24 6,6.10M= là vận tốc của hạt gây ion hóa. v là số nguyên tử chất hấp thụ trong 1 cm 3 . N là số nguyên tử của chất hấp thụ. Z là số electron của chất hấp thụ trong 1 cm 3 . NZ , là vận tốc ánh sáng. 10 3.10 /ccm= -5 8,6.10I MeV= đối với không khí và ( -5 1,36.10 )I ZMeV= đối với các chất hấp thụ khác, là năng lượng ion hóa và kích thích của nguyên tử chất hấp thụ. Trang: 7 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT 2.2. Quãng chạy của hạt alpha trong vật chất Hạt alpha có khả năng đâm xuyên thấp nhất trong số các bức xạ ion hóa. Trong không khí, ngay cả hạt alpha có năng lượng cao nhất do các nguồn phóng xạ phát ra cũng chỉ đi được một vài centimet, còn trong mô sinh học quãng chạy của nó có kích thước cỡ micromet. Có hai định nghĩa về quãng chạy của hạt alpha, là quãng chạy trung bình và quãng chạy ngoại suy, được minh họa trên hình 1.5. Trên hình 1.5, đường cong hấp thụ của hạt alpha có dạng phẳng vì nó là hạt đơn năng lượng. Ở cuối quãng chạy, số đếm các hạt alpha giảm nhanh khi tăng bề dày chất hấp thụ. Quãng chạy trung bình được một nữa chiều cao đường hấp thụ còn quãng chạy ngoại suy được xác định khi ngoại suy đường hấp thụ đến giá trị 0. 3. TƯƠNG TÁC CỦA TIA X VÀ TIA GAMMA VỚI VẬT CHẤT 3.1. Sự suy giảm bức xạ gamma khi đi qua môi trường Tia X và tia gamma có cùng bản chất sóng điện từ, đó là các photon năng lượng cao. Do sự tương tác của các tia này với vật chất có tính chất chung nên để đơn giản ta gọi là tương tác của tia gamma với vật chất. Sự suy giảm bức xạ gamma khi đi qua môi trường khác với sự suy giảm của các bức xạ alpha và beta. Bức xạ alpha và beta có tính chất hạt nên chúng có quãng chạy hữu hạn trong vật chất, nghĩa là chúng có thể bị hấp thụ hoàn toàn, trong khi đó bức xạ gamma chỉ bị suy giảm về cường độ chùm tia khi tăng bề dày vật chất mà không bị hấp thụ hoàn toàn. Ta xét một chùm tia hẹp gamma đơn năng với cường độ ban đầu o I . Sự thay đổi cường độ khi đi qua một lớp mỏng vật liệu dx bằng: Trang: 8 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT dI Idx μ = − (1.10) Trong đó μ là hệ số suy giảm tuyến tính (linear attenuation coeficient). Đại lượng này có thứ nguyên (độ dày) -1 và thường tính theo cm -1 . Từ (1.10) có thể viết phương trình: dI dx I μ =− Giải phương trình ta được: x o I Ie μ − = (1.11) Hệ số suy giảm tuyến tính μ phụ thuộc vào năng lượng của bức xạ gamma và mật độ vật liệu môi trường (,)E μ μρ = . 3.2. Các cơ chế tương tác của tia X và tia gamma với vật chất Do sự tương tác của các tia X và tia gamma với vật chất có tính chất chung nên để đơn giản ta gọi là tương tác của tia gamma với vật chất. Tương tác của gamma không gây hiện tượng ion hóa trực tiếp như hạt tích điện. Tuy nhiên, khi gamma tương tác với nguyên tử, nó làm bứt electron quỹ đạo ra khỏi nguyên tử hay sinh ra các cặp electron - positron (là hạt có khối lượng bằng electron nhưng mang điện tính dương +e). Đến lượt mình, các electron này gây ion hóa và đó là cơ chế cơ bản mà tia gamma năng lượng cao có thể ghi đo và cũng nhờ đó chúng có thể gây nên hiệu ứng sinh học phóng xạ. Có ba dạng tương tác cơ bản của gamma với nguyên tử là hiệu ứng quang điện, tán xạ Compton và hiệu ứng tạo cặp. 3.2.1. Hiệu ứng quang điện Khi gamma va chạm với electron quỹ đạo của nguyên tử, gamma biến mất và năng lượng gamma được truyền cho electron quỹ đạo để nó bay ra khỏi nguyên tử. Electron này được gọi là quang electron (photoelectron). Quang electron nhận được động năng E e bằng hiệu số giữa năng lượng gamma tới E và năng lượng liên kết E B của electron trên lớp vỏ trước khi bị bứt ra. Hình 1.6a Trang: 9 [...]... bào Tác dụng của bức xạ lên phân tử được phân thành hai loại, là tác dựng trực tiếp và tác dụng gián tiếp Tác dụng trực tiếp xảy ra khi bức xạ kích thích hay ion hóa các phân tử hữu cơ còn tác dụng gián tiếp xảy ra khi bức xạ kích thích hay ion hóa các phân tử nước sau đó các sản phẩm độc hại của các phân tử nước tác dụng lên các phân tử hữu cơ Trang: 20 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI... tán xạ θ của electron sau tán xạ liên hệ với góc ϕ như sau: Trang: 11 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT tgθ = − 1 cotg E 1− ' E ϕ 2 (1.15) Theo (1.15) góc tán xạ của gamma sau tán xạ càng lớn thì E ′ càng bé Nghĩa là gamma càng mất nhiều năng lượng Gamma chuyển phần năng lượng lớn nhất cho electron sau tán xạ bay ra một góc 180o, tức là khi tán xạ giật lùi Góc tán xạ của. .. các dịch thể dư thừa bao gồm cả các chất phóng xạ dạng hòa tan từ cơ thể ra ngoài Nguồn nước thải từ đường tiết niệu là một trong các thành phần dùng để đánh giá lượng chất phóng xạ xâm nhập vào cơ Trang: 18 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT thể Vì vậy nguồn nước thải này là đối tượng cần được xử lý vì chứa một lượng lớn chất thảy phóng xạ từ cơ thể ra 1.6 Hệ thống bạch... lùi của hạt nhân rất bé nên phần năng lượng còn dư biến thành động năng của electron và positron Quá trình tạo cặp cũng có thể xảy ra gần electron nhưng xác suất rất bé so với quá trình tạo cặp gần hạt nhân Trang: 13 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT CHƯƠNG 2: TÍNH CHẤT SINH HỌC CỦA CÁC TIA BỨC XẠ Hiệu ứng sinh học của bức xạ đã được phát hiện từ những ngày đầu tiên sử dụng. .. hình: Chùm tia có cường độ tương đối mạnh, chiếu nhanh trong thời gian ngắn (tia X quang), tạo hình trên phim âm bản Trang: 25 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Soi hình: Chùm tia tương đối yếu, chiếu liên tục (máy phát tia X, nguồn phóng xạ) , tạo hình trên màn huỳnh quang hoặc qua hệ tăng hình ra hệ tivi và video ghi lại Các nguồn bức xạ thường dùng là máy phát tia X có... khí, thừa ăn, nước, vận chuyển vật chất và thải chất thì ra ngoài Về phương diện an toàn bức xạ, các cơ quan đó cũng là các phương tiện, nhờ đó các nhân phóng xạ xâm nhập vào cơ thể, vận chuyển bên trong đó và cuối cùng là bị thải ra ngoài Trang: 15 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT 1.1 Hệ thống tuần hoàn Hình 2.1 Hệ tuần hoàn Các chất phóng xạ có thể thâm nhập vào cơ thể... chiếu xạ và lúc thể hiện triệu chứng bệnh Các hiệu ứng sớm xuất hiện trong vài tuần sau khi chiếu xạ Các hiệu ứng muộn xuất hiện hơn vài tháng đến hàng chục năm sau khi chiếu xạ Trang: 23 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Các hiệu ứng còn phụ thuộc vào thời gian chiếu bức xạ vào người Chiếu xạ với liều xạ lớn trong một thời gian ngắn được gọi là chiếu xạ cấp, còn chiếu xạ. .. các nhân phóng xạ, xác định được các triệu chứng bệnh phóng xạ và các biện pháp chữa trị, v.v… Trang: 14 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT 1 CƠ THỂ CON NGƯỜI Cơ thể con người là đối tượng quan trọng nhất khi nghiên cứu các hiệu ứng sinh học của bức xạ Có hai cách chiếu xạ lên cơ thể người là chiếu xạ ngoài (external exposure) từ bên ngoài cơ thể và chiếu xạ bên trong (internal... DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT 1.3 Xạ trị bằng nguồn áp sát Nguồn phóng xạ đặt trực tiếp vào bề mặt hoặc bên trong khối u để tiêu diệt khối u Phương pháp này được sử dụng để chữa trị các ung thư trên da và các mô, hốc mà kỹ thuật chùm tia không thích hợp 2 Các ứng dụng nguồn bức xạ trong công nghiệp 2.1 Xạ hình công nghiệp Xạ hình công nghiệp gồm các kỹ thuật chụp ảnh phóng xạ và... Chiếu xạ cấp Chiếu xạ trường diễn Hiệu ứng sớm Hiệu ứng muộn Các bệnh về hệ thống Đục thủy Bệnh ung Bệnh di tạo máu, đường ruột, tình thể thư truyền hệ thần kinh,… Hiệu ứng tất nhiên Hiệu ứng ngẫu nhiên Hiệu ứng soma Hình Phân loại các hiệu ứng bức xạ Trang: 24 Hiệu ứng di truyền Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT CHƯƠNG 3: ỨNG DỤNG CỦA CÁC NGUỒN BỨC XẠ Các nguồn bức xạ được . 2010 Tiểu luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT CHƯƠNG 1: TÍNH CHẤT VẬT LÝ CỦA CÁC TIA BỨC XẠ Các bức xạ được khảo sát bao. luận: TÁC DỤNG CỦA TIA PHÓNG XẠ ĐỐI VỚI MÔI TRƯỜNG VẬT CHẤT Về mặt an toàn bức xạ, hệ thống hô hấp là đường xâm nhập vào cơ thế của các chất phóng xạ thể