Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Lời cảm ơn Để hoàn thành hết khoá học cao học và làm luận văn tốt nghiệp, tôi xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc của mình tới tất cả các thầy cô giáo trong Khoa Vật Lý và Phòng Sau Đại Học-Trờng Đại Học Khoa Học Tự Nhiên-Đại Học Quốc Gia Hà Nội, đặc biệt là các thầy ở Bộ môn Vật Lý Hạt Nhân đã tận tình truyền đạt cho tôi những kiến thức vô cùng quý báu và tận tình giúp đỡ tôi trong quá trình học tập tại trờng, trong đó Thầy Phạm Đình Khang là ngời đã trực tiếp hớng dẫn tôi trong quá trình làm luận văn tốt nghiệp. Tôi cũng xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc tới Ban lãnh đạo Viện Nghiên Cứu Hạt Nhân Đà Lạt và Phòng Vật Lý-Điện Tử Hạt Nhân, nơi tôi đã làm thực nghiệm đo đạc và xử lý số liệu trong bản luận văn. Qua đây tôi cũng xin chân thành cảm ơn tới tất cả các bạn trong lớp cao học Vật Lý khoá 2004-2006 và các bạn trong nhóm chuyên ngành Vật Lý Hạt Nhân, những ngời đã giúp đỡ tôi trong quá trình học tập. Đồng thời tôi cũng xin gửi lời cảm ơn tới bạn bè và gia đình đã động viên tôi trong suốt quá trình học tập. Hà Nội ngày tháng 06 năm 2006. Nguyễn Xuân Kiên Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 1 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên mục lục Chơng I Một số đặc trng trung bình của hạt nhân ở trạng thái kích thích và sự phát triển của phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng (SACP) 5 I.1. Tính toán cờng độ chuyển dời nối tầng 5 I.2. Một số đặc trung trung bình về cấu trúc hạt nhân 6 I.2.1. Mật độ mức hạt nhân6 I.2.2. Độ rộng mức và hàm lực 10 I.3. Các phơng pháp ghi đo gamma kinh điển và vấn đề phông14 I.4. Sự xuất hiện và phát triển của phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng 15 Chơng II Hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt .16 II.1. Hệ thống dẫn dòng nơtron 16 II.2. Hệ thống đóng mở kênh dẫn dòng nơtron số 3 17 II.3. Hệ thống nâng và di chuyển đầu dò của hệ đo SACP .18 II.4. Các khối chuẩn trực, dẫn dòng và che chắn bức xạ 19 II.5. Hệ đo công biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt 21 II.5.1. Sơ đồ khối của hệ đo SACP .21 II.5.2. Nguyên tắc làm việc của hệ đo SACP .23 Chơng III. Lý thuyết xây dựng sơ đồ mức 29 III.1. Phổ tổng và phổ vi phân 29 III.1.1. Phổ tổng 29 III.1.2. Phổ vi phân .30 III.2. Vấn đề hiệu suất ghi của detector .31 III.3. Thuật toán xây dựng sơ đồ mức 34 III.3.1. Thuật toán xây dựng sơ đồ mức nhờ phơng pháp SACP 34 III.3.2. Xây dựng sơ đồ phân rã dựa trên số liệu từ phản ứng (n,2 ) và (n,) 35 Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 2 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên III.3.3. Xắp xếp vào sơ đồ các mức chuyển dời quan sát đợc trong phản ứng (n,) mà không quan sát đợc trong phản ứng (n,2) 36 III.3.4. Xác định thứ tự chuyển dời trong các chuyển dời nối tầng đơn lẻ 37 III.3.5. Tính toán sự cân bằng cờng độ chuyển dời ở trạng thái kích thích đủ lớn38 III.3.6. Xắp xếp các chuyển dời từ phản ứng (n,) mà chúng không đa đợc vào sơ đồ mức của phản ứng (n,2).38 Chơng IV Kết quả thực nghiệm 40 IV.1. Xây dựng đờng cong hiệu suất ghi 40 IV.2. Kết qủa thực nghiệm đối với Cl 36 42 IV.2.1. Đờng chuẩn năng lợng 42 IV.2.2. Phổ tổng và phổ vi phân .44 IV.3. Kết qủa thực nghiệm đối với Ti 49 47 IV.3.1. Đờng chuẩn năng lợng 47 IV.3.2. Phổ tổng và phổ vi phân .49 Kết Luận .53 Tài liệu tham khảo . 54 Phụ lục 57 Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 3 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Mở Đầu Việc nghiên cứu cấu trúc của các hạt nhân là một lĩnh vực rất khó khăn và phức tạp cả việc đo đạc thực nghiệm và tính toán bằng lý thuyết đặc biệt là khi nghiên cứu các hạt nhân có năng lợng kích thích trong vùng 4 MeV tới B n . Có nhiều cách khác nhau để nghiên cứu về cấu trúc hạt nhân chẳng hạn nh thông qua các phản ứng hạt nhân hoặc thông qua phân rã phóng xạ của chính hạt nhân đợc nghiên cứu. Trong khuôn khổ của bản luận văn này tôi đã tiến hành thu thập số liệu chuyển dời gamma nối tầng của hạt nhân Cl 36 đợc tạo thành từ phản ứng Cl 35 (n,2)Cl 36 và Ti 49 đợc tạo thành từ phản ứng Ti 48 (n,2)Ti 49 thông qua phản ứng (n,2) nhờ phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng (SACP). Hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng (SACP) tại Đà Lạt thu thập dữ liệu dới để lu trữ và xử lý bằng máy tính. Phơng pháp này có u điểm là giảm phông rất lớn và tỷ số diện tích đỉnh trên phông cao hơn hẳn so với các loại phổ kế thông thờng. Hệ phổ kế cộng biên độ các xung trùng phùng đã đợc lắp đặt và đi vào hoạt động tại viện nghiên cứu hạt nhân Đà Lạt từ tháng 08/2005 và nhóm nghiên cứu tại đây vẫn đang tiếp tục cải tiến hệ đo để nâng cao chất lợng các phép đo. Mục đích của luận văn là tìm hiểu về phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt, sử dụng hệ đo nói trên để tiến hành nghiên cứu thực nghiệm với các bia Cl 35 , Ti 48 nhằm thu đợc các phổ tổng, phổ vi phân ứng với các đỉnh tổng có diện tích lớn, xây dựng sơ đồ phân rã và tính toán cờng độ chuyển dời nối tầng đối với hai hạt nhân trên. Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 4 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Chơng I Một số đặc trng trung bình của hạt nhân ở trạng thái kích thích và sự phát triển của phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng. Trong chơng này sẽ giới thiệu một số mô hình lý thuyết khác nhau để tính một số đặc trng trung bình của hạt nhân ở trạng thái kích thích nh cờng độ chuyển dời nối tầng, mật độ mức, độ rộng mức và hàm lực. Ngoài ra trong chơng này cũng giới thiệu một số u nhợc điểm của các hệ phổ kế gamma khác nhau và sự phát triển của hệ phổ kế cộng biên độ các xung trùng phùng. I.1. Tính toán cờng độ chuyển dời nối tầng. Vấn đề tính toán cờng độ chuyển dời nối tầng đã đợc đề cập đến trong các luận án của Sukhovoj A.M., Phạm Đình Khang [a] Tóm lợc nội dung của vấn đề đó nh sau: Cờng độ chuyển dời nối tầng I liên quan giữa mức ban đầu i và mức cuối f qua trạng thái trung gian g theo đợc biểu diễn bằng công thức sau: () ( ) ( ) fi Cgfig C EEE EEi = , (1.1) với ig và gf là độ rộng phóng xạ riêng phần của các chuyển dời của trạng thái đầu và cuối. i và f là độ rộng phóng xạ toàn phần của trạng thái đầu và trạng thái cuối. E , (E C -E ) là năng lợng chuyển dời sơ cấp, và năng lợng chuyển dời thứ cấp. Nếu coi mức l là mức trung gian đợc tạo nên bởi các chuyển dời sơ cấp có năng lợng nằm trong khoảng từ E đến E + E thì cờng độ chuyển dời tổng cộng sẽ là: () ( ) ( ) = == l g gi Cgfig C EEE EEiI 1 , (1.2) Vì trong thực nghiệm không xác định đợc trực tiếp đợc thứ tự chuyển dời của các lợng tử , nên chuyển dời với năng lợng (E C -E ) có thể là Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 5 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên chuyển dời sơ cấp, còn chuyển dời có năng lợng E là chuyển dời thứ cấp. Khi đó, cờng độ phân rã nối tầng tổng cộng là một trong hai chuyển dời có năng lợng E C : () ( ) ( ) ( )() + = == l h hi hfCih l g gi Cgfig C EEEEEE EEI 11 2 1 , (1.3) Nếu tính đến hệ thức: () = E gg dEEl và thì ta thu đợc: ( = E hh dEEk ) () ( ) ( ) ( ) ( ) + = h hi hCih g gi Cgfig C EEEEEE 2 E E,EI (1.4) với h là chỉ số của mức trung gian tạo nên bởi chuyển dời sơ cấp với năng lợng (E C - E ) và <> là mật độ mức trung bình trong khoảng năng lợng E. trong thực nghiệm, giá trị I (E ,E C ) tơng ứng với diện tích phổ vi phân trong khoảng năng lợng E. Tổng các giá trị I (E ,E C ) theo các mức trung gian khả dĩ g và h đợc ký hiệu là I . Vậy I là tổng cờng độ của tất cả các phân rã nối tầng giữa trạng thái compound i và trạng thái cuối f. Từ biểu thức (1.4), ta dễ dàng thấy rằng cờng độ tổng cộng của các phân rã nối tầng đợc xác định bằng tích độ rộng phóng xạ riêng phần với mật độ mức dới năng lợng liên kết của nơtron trong hạt nhân. Nh vậy, để tính giá trị cờng độ của phân rã nối tầng giữa trạng thái compound và một mức cuối, cần phải tính giá trị mật độ mức hạt nhân ở năng lợng đã biết với các số lợng tử cụ thể và độ rộng phóng xạ riêng phần của chuyển dời giữa hai mức đó. I.2. Một số đặc trung trung bình về cấu trúc hạt nhân. I.2.1. Mật độ mức hạt nhân. Vấn đề mật độ mức hạt nhân đã đợc Sokolov Iu.P. trình bày trong Dới đây là quan điểm chính của tác giả về vấn đề này: Việc mô tả mật độ mức trạng thái hạt nhân với các đặc trng lợng tử xác định là một trong những công việc chính của vật lý hạt nhân. Hiện nay, Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 6 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên việc tính toán mật độ mức trạng thái của hạt nhân đợc thực hiện bằng một số phơng pháp sau đây: * Phơng pháp tổ hợp: Phơng pháp này đợc dựa trên việc giải bài toán trị riêng, chúng ta sẽ thu đợc mật độ mức của hạt nhân (số trạng thái trong một khoảng năng lợng) nhờ việc giải bài toán trị riêng này. Halmintonian của hạt nhân có dạng: (1.5) qpairsp HHHH ++= Với là thế hạt nhân một hạt mô tả trờng trung bình của hệ các nucleon. sp H pair H là phần tơng tác cặp trong kênh hạt-hạt dẫn đến tơng quan cặp dạng siêu chảy. q H là phần tơng tác thặng d trong kênh hạt-lỗ trống. Phơng pháp này cho phép tính toán mật độ mức ở năng lợng kích thích bất kỳ trên cơ sở đã biết Hamiltonian của hạt khi nghiên cứu các trạng thái kích thích thấp. Tuy nhiên, việc giải phơng trình này trên thực tế là rất khó. * Phơng pháp nhiệt động học : Phơng pháp này dựa trên việc xác định entropi của hệ. Nếu chúng ta giả thiết hạt nhân là một hệ các hạt cô lập và đợc đặc trng bằng M+1 tích phân chuyển động (M là số thông số tự do), thì sự liên hệ giữa mật độ trạng thái P của hệ và entropi S của hệ đợc biễu diễn bằng công thức sau: () () () () = + 2/1 2/1 2 exp M qS qP (1.6) Để xác định P(q), ta cần xác định entropi của hệ, nhng để làm điều này ta cần phải biết phổ trạng thái của hệ (giải bài toán trị riêng với Hamiltonian). Do vậy, biểu thức (1.6) không thể làm cơ sở để tính chính xác giá trị của mật độ mức. * Phơng pháp bán vi mô : Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 7 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Phơng pháp này dựa trên một số giả thiết để làm đơn giản vấn đề hơn: Ví dụ coi hạt nhân nói trên nh một hệ hạt khí tuân theo phân bố Fermi. Trong những mẫu lý thuyết này, ngời ta chú ý tới các hiện tợng khác nhau không liên quan tới tính thống kê nh sự tơng tác cặp và dao động bề mặt của hạt nhân. Với những giả thiết về hạt nhân nh một hệ khí tuân theo phân bố Fermi, thì mật độ mức trạng thái kích thích đợc xác định là hàm của năng lợng kích thích E với hai thông số a và [2]. Sự phụ thuộc của mật độ mức vào năng lợng kích thích và spin có dạng: () () ( ) () 4/54/13 2 2 Ea224 2 2/1J aE2exp1J2 J,E + + = (1.7) còn mật độ mức toàn phần phụ thuộc vào năng lợng theo công thức: () ( ) 4/54/1 Ea212 aE2exp E = (1.8) với a là thông số mật độ mức, 2 là thông số phụ thuộc spin và đợc tính nh sau: 2 2 2 maE 6 = (1.9) Các số liệu thực nghiệm về mật độ mức cộng hởng nơtron hay chính xác hơn là các số liệu về khoảng cách trung bình D giữa các cộng hởng là thông tin trực tiếp kiểm tra sự đúng đắn của công thức (1.7). Việc so sánh thực nghiệm lập tức chứng tỏ rằng sự phụ thuộc nói trên cần bổ sung thêm những hiệu ứng không liên quan tới các giả thiết thống kê: - Hiệu ứng cặp nucleon. - Hiệu ứng lớp [10]. Các số liệu thực nghiệm về thông số mật độ mức không phụ thuộc đơn điệu vào số khối A. Mối tơng quan giữa tỷ số a/A và bổ chính lớp (thể hiện trong mẫu lớp) đã đợc phát hiện và nghiên cứu trong công trình [4]. Sự tơng Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 8 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên quan đó chỉ ra vai trò quan trọng của hiệu ứng lớp trong việc mô tả các đặc trng thống kê của hạt nhân. Từ việc so sánh với số liệu thực nghiệm, ngời ta đã nhận thấy rằng trong một số trờng hợp mật độ mức thấp đợc mô tả bằng công thức sau: () = T EE T E 0 exp 1 (1.10) Cần lu ý rằng, đối với các hạt nhân với A < 40 và những hạt nhân có N hoặc Z nhỏ hơn số magic 1-2 đơn vị thì việc mô tả mật độ mức nh công thức (1.10) là không thích hợp cho vùng năng lợng liên kết của nơtron trong hạt nhân. Điều này là do những hạt nhân này có số mức kích thích rất ít [4], việc chuyển sự mô tả mật độ mức từ vùng năng lợng thấp tới vùng năng lợng liên kết của nơtron ở trong hạt nhân là không đơn giản. Những điểm đặc biệt của thông số a đợc tính đến trong dạng chung đợc mô tả trong giả thiết của phơng pháp bổ chính lớp. Các số liệu về sự tơng quan của đại lợng a/A và bổ chính lớp là cơ sở để hệ thống hoá sự phụ thuộc của thông số a vào số khối A: ()() () ( ) += E Ef AZEAaAZEa ,1 ~ ,, 0 (1.11) trong đó f(E) và () Aa ~ liên quan đến các giá trị A và E thông qua các thông số và dới dạng sau: ( ) 2 ~ AAAa += (1.12) và ( ) ( ) EEf = exp1 (1.13) Các giá trị , , đợc làm khớp với thực nghiệm bằng phơng pháp khi bình phơng tối thiểu, sau khi làm khớp với 203 hạt nhân thì ta có: = 0.154; = -6.3ì10 -5 ; = 0.054 MeV -1 . Việc làm khớp đối với những hạt nhân trong những vùng nào đó có thể sẽ có giá trị khác nhau. Dilg W. và các cộng sự đã đa ra các phơng pháp mô tả phân đoạn mật độ mức của hạt nhân trong vùng năng lợng kích thích từ 0ữ10MeV [11]. Cơ Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 9 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên sở của phơng pháp này dựa trên các hệ thức của mẫu khí Fermi với sự dịch chuyển ngợc phụ thuộc vào năng lợng kích thích E và moment góc J có dạng: () () () ( ) () () 4/5 4/13 2 224 2 1 2exp12 , tEa JJ EaJ JE + + + = (1.14) Mật độ mức toàn phần có dạng: () ( ) ( ) () 4/5 4/1 212 2exp tEa Ea E + = (1.15) Nhiệt độ t đợc thu từ việc giải phơng trình: (1.16) tatE = 2 Thông số phụ thuộc spin 2 đợc xác định bằng công thức: () 2 2 2/1 2 2 6 h Jt maE == (1.17) Các biểu thức (1.14) và (1.15) không chuyển thành biểu thức của mẫu khí Fermi khi = 0, chúng chỉ có dạng gần giống các biểu thức của mẫu khí Fermi và không phân kỳ khi E 0 đối với 0. Các đại lợng a, và J đợc xác định từ số liệu thực nghiệm. Giá trị a và đợc chọn ở giữa giá trị J tb và J tb /2 với J tb = 2/5MR 2 , với R = 1.25A 1/3 fm: .0150.0 3/5 2 2 tA h tJ tb == Đối với các hạt nhân lẻ-lẻ và hạt nhân có số khối lẻ thì < 0, còn với hạt nhân chẵn-chẵn thì > 0 một chút [8]. Các giá trị lý thuyết có thể thu đợc bằng cách sử dụng mẫu siêu chảy để tính hiệu ứng chẵn lẻ. Nếu so sánh a và thu đợc với J = J tb và J = J tb /2 cho thấy: Với hạt nhân có A > 70, các giá trị khác nhau cỡ 0.1MeV, còn các giá trị của a khác nhau cỡ 8%. Qua việc so sánh các số liệu thực nghiệm với các giá trị lý thuyết [3,4,7,7] cho thấy mẫu khí Fermi có tính đến sự không đồng nhất của mẫu lớp của phổ một hạt nhờ phơng pháp bổ chính lớp của Structinski là mẫu cơ bản Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 10 [...]... chuyển dời nối tầng của các mức kích thích cao của hạt nhân (dới năng lợng liên kết của nơtron với hạt nhân) Đây là những thông tin có ý nghĩa rất quan trọng đối với cả lĩnh vực cấu trúc hạt nhân và số liệu hạt nhân Từ năm 1981 tại phòng thí nghiệm liên hợp nghiên cứu hạt nhân Dupna xuất hiện các công trình nghiên cứu về phân rã nối tầng khi hạt nhân bắt nơtron nhiệt Theo thời gian, sự hoàn thiện... ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên đợc lắp đặt và hoạt động từ tháng 08/2005 và nhóm nghiên cứu đang có một số cải tiến mới về hệ đo để có thể thu đợc các kết quả tốt hơn nữa Chơng II Hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân đà lạt Trong chơng này sẽ giới thiệu hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt: Sơ đồ khối, cấu tạo và... phùng đợc lắp đặt tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt trên kênh dẫn dòng nơtron số 3 Cấu trúc của lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt đợc trình bày trong bảng dới đây Lò phản ứng hạt nhân này có 4 kênh dẫn dòng nơtron Hiện tại kênh số 4 đợc sử dụng cho mục đích phân tích kích hoạt nơtron gamma tức thời (PGNAA), kênh số 3 đợc sử dụng cho mục đích nghiên cứu số liệu và cấu trúc hạt nhân thông qua phản ứng (n,2) Do... : Sơ đồ nguyên lý của Interface Lớp cao học vật lý 27 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Detector A Detector B 1,5às Xung sau KĐP Xung sau KĐP Xung trùng phùng Data Ready A 30às 6às Data Ready B Khởi phát đọc Data Accept Hình II.8: Sơ đồ hình thành xung Lớp cao học vật lý 28 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Chơng III Thuật toán xây dựng sơ đồ mức III.1... nucleon bằng 0 ở ngoài hạt nhân Điều này dẫn tới kết luận là xác suất bay ra của lợng tử có đa cực bậc tỷ lệ với E2+1 Trong thực tế, việc tính toán yếu tố ma trận chuyển dời rất phức tạp, hơn nữa các yếu tố ma trận chuyển dời còn phụ thuộc vào khoảng cách năng lợng giữa hai mức Vaiscốp đã giả thiết rằng tỷ số của bình phơng yếu tố Lớp cao học vật lý 11 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân... tố ma trận chuyển dời Mif có thể đợc tính trực tiếp nếu có đợc số liệu về cấu trúc các trạng thái đầu và trạng thái cuối của chuyển dời Sự đúng đắn của việc mô tả cấu trúc trạng Lớp cao học vật lý 13 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên thái đầu i và trạng thái cuối f quyết định độ chính xác của kết quả tính toán Vì thế, các kết quả lý thuyết này chỉ thu đợc đối với những chuyển... nên việc bố trí hệ đo phải rất tối u Các thiết bị che chắn và di chuyển đầu dò đã đợc thiết kế rất chính xác và hợp lý Lớp cao học vật lý 16 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Bảng II.1: Các đặc trng nơtron của lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt Thông lợng nơtron ở mức Vị trí Lá dò Rcd Bẫy nơtron Au 3.2 2.1ì1013 Kênh 7-1 Au 2.5 5.1ì1012 Kênh 13-2 Au 2.3 4.2ì1012 Mâm quay Au 6.0 3.2ì1012... vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên đây hệ thống dẫn nớc vào kênh đợc điều kiển bằng tay, còn hiện này hệ thống này đã đợc thay thế bằng các bơm nớc chạy bằng điện (sơ đồ khối đợc mô tả trong hình dới đây) ống dẫn nớc ống báo mức nớc Bình chứa nớc trong kênh Van Thùng chứa nớc ngoài kênh Bơm điện Hình II.1: Sơ đồ hệ thống đóng mở kênh dẫn dòng nơtron số 3 tại lò phản ứng hạt nhân Đà... của máy tính để thuận tiện cho việc xử lý số liệu Lớp cao học vật lý 22 ngành vật lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên ADC 8713 GC 2018 572A CFD 584 FFT 474 M P 414 A GC 2018 HV660 FFT 474 A PC 2 CFD 584 ADC 8713 572A Hình II.5: Sơ đồ khối của hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt II.5.2 Nguyên tắc làm việc của hệ đo cộng biên độ các xung trùng phùng: Khi... lý hạt nhân Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên xác suất xảy ra hiệu ứng hấp thụ toàn phần, còn độ phân giải phụ thuộc vào độ phân giải của detector chính Hệ phổ kế đối trùng triệt Compton có nhiều u điểm hơn so với các hệ phổ kế khác nhng phông Compton cũng chỉ giảm đợc khoảng 30% I.4 Sự xuất hiện và phát triển của phơng pháp cộng biên độ các xung trùng phùng Phơng pháp trùng phùng - để nghiên cứu . nhau để nghiên cứu về cấu trúc hạt nhân chẳng hạn nh thông qua các phản ứng hạt nhân hoặc thông qua phân rã phóng xạ của chính hạt nhân đợc nghiên cứu. Trong khuôn khổ của bản luận văn này. Kết Luận .53 Tài liệu tham khảo . 54 Phụ lục 57 Lớp cao học vật lý ngành vật lý hạt nhân 3 Luận văn tốt nghiệp Nguyễn xuân kiên Mở Đầu Việc nghiên cứu cấu trúc. tôi trong quá trình làm luận văn tốt nghiệp. Tôi cũng xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc tới Ban lãnh đạo Viện Nghiên Cứu Hạt Nhân Đà Lạt và Phòng Vật Lý-Điện Tử Hạt Nhân, nơi tôi đã làm thực