Đang tải... (xem toàn văn)
Luận văn nghiên cứu phương trình trường của Einstein khi có mặt hằng số vũ trụ để dự đoán về sự tồn tại của một trường vô hướng mà khối lượng liên quan đến hằng số hấp dẫn vũ trụ được nói ở trên, đồng thời bước đầu tìm hiểu về hằng số hấp dẫn vũ trụ theo quan điểm của Vũ trụ học ngày nay. Sau đây là bản tóm tắt của luận văn.
LUẬN VĂN THẠC SĨ TRƯỜNG VƠ HƯỚNG HẤP DẪN VỚI HẰNG SỐ HẤP DẪN Người hướng dẫn khoa học:PGS. TS. Phan Hồng Liên Học viên: Phạm Thị Kim Thoa Lý do chọn đề tài: Mơ hình vật lý hiện đại cho thấy có bốn loại tương tác cơ bản trong tự nhiên: tương tác hấp dẫn, tương tác điện từ, tương tác mạnh và tương tác yếu Cuối thập niên 1960, người ta đã thống nhất được tương tác điện từ và tương tác yếu trong mơ hình Glashow Weinberg Salam (lý thuyết điện yếu). Về sau, mơ hình này kết hợp thêm với tương tác mạnh, ta có mơ hình chuẩn (Standard model) [5]. Tương tác hấp dẫn hiện vẫn đang bị nằm ngồi sự thống nhất này. Lý thuyết tương đối rộng của Einstein đã có rất nhiều đóng góp cho Vật lý, giải thích được chuyển động của điểm cận nhật sao Thủy, tiên đốn được sự lệch tia sáng khi đi gần Mặt Trời. Sau đó ơng còn sử dụng lý thuyết này để mơ tả mơ hình cấu trúc của tồn thể vũ trụ khi cho xuất hiện thêm hằng số vũ trụ Λ vào phương trình trường của mình. Mặc dù những nghiên cứu ngay sau đó đã bác bỏ hằng số này và chính bản thân Einstein cũng bác bỏ nó nhưng những nghiên cứu trong vài thập niên nay lại thấy cần thiết nhắc lại hằng số này Xuất phát từ những vấn đề đề cập ở trên, em nhận thấy đề tài “ Trường vơ hướng hấp dẫn với hằng số hấp dẫn ” là một vấn đề hay và thời sự nên muốn tìm hiểu, nghiên cứu Mục đích nghiên cứu: Nghiên cứu phương trình trường của Einstein khi có mặt hằng số vũ trụ để dự đốn về sự tồn tại của một trường vơ hướng mà khối lượng liên quan đến hằng số hấp dẫn vũ trụ được nói ở trên, đồng thời bước đầu tìm hiểu về hằng số vũ trụ theo quan điểm của Vũ trụ học ngày nay Phương pháp nghiên cứu Luận văn được nghiên cứu dựa trên cơ sở lý thuyết tương đối rộng của Albert Einstein xây dựng cùng với nền tảng tốn học cho nó là hình học Riemann trong khơngthời gian 4 chiều Minkowski. Từ hình thức luận Tetrad xét trường vơ hướng hấp dẫn liên quan đến hằng số hấp dẫn vũ trụ Cấu trúc luận văn Ngồi phần Mở đầu và phần Kết luận, Tài liệu tham khảo, cấu trúc của luận văn gồm 3 chương Chương 1. Giới thiệu tổng quan về lý thuyết tương đối tổng qt của Einstein và tương tác hấp dẫn Chương 2. Nghiên cứu về hình thức luận tetrad, tính đối ngẫu hiệp biến tổng qt, trên cơ sở đó xây dựng các phương trình cho trường vơ hướng hấp dẫn Chương 3. Trình bày khái qt về hằng số hấp dẫn vũ trụ liên quan tới những giải thích của Vũ trụ học về giãn nở vũ trụ Chương 1 Ngun lý bất biến tương đối tổng qt khẳng định rằng mọi q trình vật lý đều diễn ra như nhau trong mọi hệ quy chiếu qn tính, và do đó các phương trình vật lý tương ứng phải bất biến với phép biến đổi tổng qt: xµ x 'µ = f µ ( x) (1.2.1) Để xây dựng các đại lượng vật lý thỏa mãn ngun lý bất biến trên, ta đưa vào khái niệm tensor. Đây là khái niệm quan trọng giúp ta tìm được Lagrangian bất biến và do đó xây dựng được các lý thuyết vật lý thỏa mãn nguyên lý bất biến Tensor Dựa vào phép biến đổi (1.2.1) tensor được định nghĩa như sau: Tensor phản biến (Contravariant) cấp n tập hợp thành phần T n ( x) biến đổi theo quy luật: T' µ1µ2 µn x 'µ1 x 'µ2 x 'µn ν1ν ν n ( x ') = ν1 ν n T ( x) (1.2.2) ν2 x x x Tensor hiệp biến (Covariant) cấp n tập hợp thành phần Tµ1µ2 µn ( x) biến đổi theo qui luật: xν1 xν xν n T ' µ1µ2 µn ( x ') = ' µn Tν1ν ν n ( x) (1.2.3) x 'µ1 x 'µ2 x Một cách tổng qt, tensor hỗn hợp phản biến cấp m và hiệp biến cấp n µ µ µ m (còn gọi là Mixed (m, n) tensor) là tập hợp các thành phần Tν1ν12 2ν n ( x) biến đổi theo qui luật: µ1µ2 µm T 'ν1ν ν n x 'µ1 x 'µ2 x ' µ m x σ xσ xσ n λ1λ2 λm ( x ') = λ1 λm 'ν n Tσ1σ σ n ( x) x x λ2 x x 'ν1 x 'ν x (1.2.4) Tensor độ cong Khác với đạo hàm bình thường, các đạo hàm hiệp biến khơng giao hốn với nhau, tức là: � �Ѻ�� µ, ν � µ ν � � −�ѹ ν µ Ta hãy tính giao hốn tử của các đạo hàm hiệp biến khi tác dụng lên một vectơ hiệp biến: � �Ѻ�� Gλ−(�� x) µ, ν � � � µ ν Gλ ( x) ν µ Gλ ( x) (1.3.1) *Tính �µ �ν Gλ ( x) = �µ (�ν Gλ ( x)) − Γσµν ( x)(�σ Gλ ( x)) − Γσµλ ( x)(�ν Gσ ( x)) = = µ σ ρ ρ ( ν Gλ − Γνλ Gσ ) − Γσµν ( σ Gλ − Γσλ Gρ ) − Γσµλ ( ν Gσ − Γνσ Gρ ) µ ν Gλ − µ σ σ Γνλ Gσ − Γνλ µ Gσ − Γσµν ρ −Γσµλ ν Gσ + Γσµλ Γνσ Gρ *Tính �� ν µ Gλ ( x ) , tương tự ta có: σ ρ Gλ + Γσµν Γσλ Gρ (1.3.2) σ σ σ �� ν µ Gλ ( x ) = �� ν µ Gλ − � ν Γ µλ Gσ − Γ µλ � ν Gσ − Γνµ � σ Gλ σ ρ σ +Γνµ Γσλ Gρ − Γνλ σ ρ µ Gσ + Γνλ Γ µσ Gρ (1.3.3) Thay (1.3.3) và (1.3.3) vào (1.3.1) ta có: σ σ σ � �µ , �ν � Gλ ( x) = �� µ ν Gλ − � µ Γνλ Gσ − Γνλ � µ Gσ − Γ µν � σ Gλ � � ρ ρ +Γσµν Γσλ Gρ − Γσµλ ν Gσ + Γσµλ Γνσ Gρ − ν µ Gλ + ν Γσµλ Gσ σ +Γσµλ ν Gσ + Γνµ σ σ ρ σ Gλ − Γνµ Γσλ Gρ + Γνλ µ σ ρ Gσ − Γνλ Γ µσ Gρ suy ra: σ σ σ ρ σ ρ � �µ , �ν � Gλ ( x) = (� ν Γ µλ − � µ Γνλ )Gσ + (Γ µλ Γνσ − Γνλ Γ µσ )Gρ � � σ = ( ν Γ µλ − (thay σ Đặt: R ρ, ρ σ λνµ = µ σ ρ σ ρ σ Γνλ + Γ µλ Γνρ − Γνλ Γ µρ )Gσ σ) ν Γ σµλ − �µ , �ν � Vậy: � � �Gλ ( x) = µ σ ρ σ Γνλ + Γ µλ Γνρ − Γνλρ Γ σµρ Rσ λνµ Gσ ( x) (1.3.4) σ trong đó: R λνµ được gọi là tensor độ cong Riemann Phương trình Einstein và tác dụng bất biến Để xem sự phân bố vật chất ảnh hưởng đến hình học khơng gian hay hình học khơng gian quyết định đến nội dung vật lý? Einstein đi tìm mối quan hệ đó như sau: Trong lý thuyết tương đối hẹp, khi có Lagrangian bất biến L(x) thì tác dụng được định nghĩa bởi: S = d xL( x ) cũng bất biến Trong lý thuyết tương đối rộng thì khơng vậy. Để xây dựng tác dụng bất biến thay vì d x ta phải đi tìm phần tử bất biến tương ứng trong lý thuyết tương đối rộng, từ Lagrangian bất biến L(x) ta có thể lập tác dụng bất biến dạng: S = d x − g L( x) Lagrangian bất biến của hệ trường vật chất ϕ ( x) và trường hấp dẫn thể hiện trong metric tensor g ( µλ ) ( x) Einstein đã chọn L(ϕ , g ) = R + L(ϕ , µ ϕ ) , với R = Lg Do đó tác dụng bất biến mơ tả hệ trường vật chất và trường hấp dẫn như sau: S = d x − g ( R + L (ϕ , �µϕ )) = S g + Sϕ (1.5.5) với S g = d x − g R mô tả bản thân trường hấp dẫn Sϕ = d x − g L (ϕ , ϕ ) mơ tả trường vật chất tương tác với µ trường hấp dẫn Phương trình chuyển động thu được từ ngun lý tác dụng tối thiểu đối với tác dụng (1.5.5): S = Sϕ + S g = (1.5.6) Kết quả là: c3 −1 Sg = − ( g µν R + Rµν )δ g µν − gd x [13] (1.5.14) 16π k Tính Sϕ như sau: Sϕ = Tµν δ g µν − gd x [13] 2c (1.5.15) Như vậy phương trình trường Einstein (1916) là: 8π k Gµν = Rµν − Rg µν = Tµν c trong đó Gµν là tensor Einstein, Rµν tensor Ricci, R là độ cong vơ hướng, Tµν tensor năng xung lượng (một tập hợp các đại lượng xác định mật độ năng lượng, mật độ xung lượng và mật độ ứng xuất) Các tensor Gµν và Rµν là những hàm số của g µν mơ tả hình học của khơng thời gian. Bên trái ta có khơng gian cong, còn bên phải là sự phân bố vật chất và năng lượng [6] Các kết quả này dẫn đến kết luận rằng tính chất hình học của khơng thời gian được quyết định bởi trường vật chất Qui ước lấy các hằng số c=1, h = , nhưng giữ ngun hằng số Newton [24] thì có các phương trình Einstein là: Rµν − Rg µν = 8π GTµν (thay kí hiệu hằng số hấp dẫn Newton k bởi kí hiệu G ) Sau này Einstein đã sửa đổi phương trình của mình bằng việc đưa thêm vào hằng số vũ trụ Λ bằng cách thay Lg = R − 2Λ (khơng còn dạng Lg = R ) nên phương trình dưới hình thức như sau: Rµν − Rg µν + Λg µν = 8π GTµν Đây chính là Phương trình vũ trụ Einstein (1917). Như vậy trong chương này ta đã nghiên cứu được tổng quan về Lý thuyết tương đối tổng qt của Einstein và tương tác hấp dẫn cùng với nền tảng tốn học là hình học Riemann cong – là cơ sở lý thuyết cho các tính tốn ở chương sau CHƯƠNG 2 NGUN LÝ ĐỐI NGẪU HIỆP BIẾN TỔNG QT VÀ CÁC TRƯỜNG VƠ HƯỚNG HẤP DẪN Tetrad Tetrad (còn gọi là Vierbein) là bộ bốn vector độc lập tuyến tính, thường được kí hiệu là ν ( a ) ( x) , trong đó a được gọi là chỉ số Vierbein, nhận các giá trị 0, 1, 2, 3. Từ bây giờ ta kí hiệu các chữ cái Latin thường a, b, c… là các chỉ số Vierbein, còn các chữ cái Hi lạp µ ,ν , ρ vẫn là các chỉ số Lorentz của khơng thời gian 4 chiều mà ta kí hiệu trong chương trước. Vierbein ν ( a ) ( x) có các thành (a) phần ν µ ( x) thoả mãn điều kiện: ν µ( a ) ( x).ν ( b ) µ ( x) = η ab (2.1.1) trong đó η ab là metric phẳng Minkowski: η ab = diag (1, −1, −1, −1) Các phương trình của trường vơ hướng hấp dẫn Từ định đề tetrad: Dα qµa ( x) = (2.3.1) và cấu trúc bậc bốn, cùng các phương trình của trường hấp dẫn ta có: µ (W + W hµ ) B ( x ) = µ (W − W hµ )C ( x) = Một cách tương tự cho tensor Ricci, chúng ta có: Rµν = ( σ µ ν σ h +W hµν − hµµ − và R =W µ ν ν σ µ σ hσν ) (2.3.9) hµν (2.3.10) ta được: 1 (W + R+ 2 1 (W − R− 2 hσµ − µ σ hµν ) B ( x) = µ σ hµν )C ( x) = Mặt khác, từ phương trình Einstein 10 Rg µν − Rµν = −8πγ Tµν + Λg µν mà R = 4Λ + 8πγ Tµµ (2.3.12) ta được: (W +2Λ) B( x) = j.B( x) (2.3.13) (W −2Λ)C ( x) = − j.C ( x) trong đó j µ ν hµν + 4πγ Tµµ Từ các phương trình (2.3.13), chúng ta có thể kết luận rằng các trường B(x) và C(x) như là các trường vơ hướng với khối lượng bình phương bằng: mB2 = − mC2 = 2Λ (2.3.14) Điều này có nghĩa rằng một trong số chúng có tính chất của hạt tachyon trong lý thuyết dây, trừ khi Λ = Trong giới hạn của lý thuyết hiệu dụng trong khơng – thời gian phẳng, Lagrangian tương tác cho những trường này và trường hấp dẫn có thể là: L int ( Bhµν ) ~ ( L int (Chµν ) ~ −( µ ν hµν + 4πγ Tµµ ) B µ ν hµν + 4πγ Tµ )C µ (2.3.15) Chúng ta có thể nói rằng vấn đề được xem xét trên đây liên quan chặt chẽ đến khái niệm đối ngẫu. Điều đáng lưu ý là dự đốn về sự tồn tại của một trường vơ hướng mà khối lượng liên quan đến hằng số hấp dẫn Λ Chúng có 11 bản chất hấp dẫn và một trong số chúng là tachyon ( như trong lý thuyết dây ) – hạt có bình phương khối lượng âm CHƯƠNG III VỀ HẰNG SỐ HẤP DẪN VŨ TRỤ Λ Về hằng số hấp dẫn vũ trụ Λ Hằng số vũ trụ lần đầu tiên được Einstein đưa ra năm 1917 như một lực hấp dẫn để giữ cho vũ trụ ở trạng thái cân bằng tĩnh. Trong Vũ trụ học hiện đại, nó là ứng cử viên hàng đầu cho năng lượng tối, gây ra gia tốc của sự mở rộng vũ trụ [22] Có nhiều nhà vũ trụ học chủ trương phục hồi thuật ngữ hằng số vũ trụ trên cơ sở lý thuyết. Lý thuyết trường hiện đại liên kết thuật ngữ này với mật độ năng lượng của chân không. Mật độ năng lượng của chân không ρ vac được định nghĩa với ρ vac = Λ Với mật độ năng lượng này có thể so sánh với các 8π G dạng khác của vật chất trong Vũ trụ, nó sẽ đòi hỏi Vật lý mới: thêm một thuật ngữ hằng số vũ trụ có ý nghĩa sâu sắc đối với vật lý hạt và sự hiểu biết của chúng ta về các lực cơ bản của tự nhiên [26]. Các quan sát bằng chứng cho sự gia tốc Vũ trụ Bằng chứng việc quan sát vũ trụ đang gia tốc là rất mạnh mẽ, với nhiều thực nghiệm khác nhau bao gồm khoảng thời gian rất khác nhau, quy mơ chiều dài, và q trình vật lý, trong đó nếu coi vũ trụ là phẳng thì sẽ có một mật độ năng lượng khoảng 4% vật chất baryon, 23% vật chất tối, và 73% năng lượng tối (hằng số vũ trụ) 12 a, Vũ trụ xuất hiện trẻ hơn so với các ngơi sao lâu đời nhất. Một vũ trụ phẳng chỉ tạo bởi vật chất sẽ chỉ có khoảng 9 tỷ năm tuổi một vấn đề lớn cho rằng đây là vài tỷ năm trẻ hơn so với các ngơi sao lâu đời nhất. Mặt khác, một vũ trụ phẳng với 74% hằng số vũ trụ sẽ là khoảng 13,7 tỷ năm tuổi. Do đó, Vũ trụ phải đang gia tốc giải đã quyết được nghịch lý tuổi b, Có q nhiều thiên hà xa xơi. Sử dụng số lượng thiên hà giữa hai dịch chuyển đỏ như một biện pháp đo thể tích khơng gian, các nhà quan sát đã đo thể tích ở xa dường như q lớn so với những tiên đốn về một vũ trụ giảm gia tốc. Một vũ trụ gia tốc có thể giải thích những quan sát mà khơng viện đến bất kỳ sự tiến hóa thiên hà lạ c, Độ phẳng quan sát được của vũ trụ mặc dù khơng đủ vật chất. Sử dụng các phép đo biến động nhiệt độ trong bức xạ nền vi sóng vũ trụ từ khi vũ trụ ~ 380.000 năm tuổi có thể kết luận rằng vũ trụ là khơng gian phẳng với một vài phần trăm. KẾT LUẬN Các kết quả chính của luận văn: Đã trình bày tổng quan và có hệ thống phương trình tổng qt Einstein cùng với hình học khơng gian Riemann cong 13 Giới thiệu hình thức luận Tetrad, tính đối ngẫu hiệp biến tổng qt, trên cơ sở đó xây dựng các phương trình cho một loại trường vơ hướng hấp dẫn thỏa mãn phương trình Klein – Gordon. Dự đốn về sự tồn tại của một trường vơ hướng mà bình phương khối lượng liên quan đến hằng số hấp dẫn Chỉ ra vai trò của hằng số hấp dẫn vũ trụ trong một số lý thuyết. Thu nhận được một số bằng chứng thực nghiêm giải thích sự giãn nở vũ trụ 14 ... VỀ HẰNG SỐ HẤP DẪN VŨ TRỤ Λ Về hằng số hấp dẫn vũ trụ Λ Hằng số vũ trụ lần đầu tiên được Einstein đưa ra năm 1917 như một lực hấp dẫn để giữ cho vũ trụ ở trạng thái cân bằng tĩnh. Trong Vũ trụ học hiện đại, ... trong khơngthời gian 4 chiều Minkowski. Từ hình thức luận Tetrad xét trường vơ hướng hấp dẫn liên quan đến hằng số hấp dẫn vũ trụ Cấu trúc luận văn Ngồi phần Mở đầu và phần Kết luận, Tài liệu tham khảo, cấu trúc của luận văn gồm 3 chương ... hướng hấp dẫn thỏa mãn phương trình Klein – Gordon. Dự đốn về sự tồn tại của một trường vơ hướng mà bình phương khối lượng liên quan đến hằng số hấp dẫn Chỉ ra vai trò của hằng số hấp dẫn vũ trụ trong một số lý thuyết. Thu nhận được một số bằng chứng thực nghiêm giải thích sự giãn