1 CHƯƠNG 1 TỔNG QUAN VỀ XẠ TRỊ VÀ AN TOÀN BỨC XẠ TRONG XẠ TRỊ Kể từ khi ra đời vào đầu thế kỷ 20, xạ trị và những tiến bộ của nó đã có một mối liên kết chặt chẽ với vật lý y học. Ngày nay, xạ trị bằng máy gia tốc tuyến tính trở thành một phương pháp điều trị ung thư hữu hiệu ở Việt Nam và trên thế giới cùng với các phương pháp khác như phẫu thuật và hóa trị. Tuy nhiên do liều xuất ra từ máy gia tốc là rất lớn nên phải đặc biệt chú ý về an toàn bức xạ. Chương này sẽ trình bày những vấn đề liên quan đến xạ trị và an toàn bức xạ trong xạ trị. 1.1. Tổng quan về xạ trị 1.1.1. Các khái niệm cơ bản trong xạ trị 1.1.1.1. Ung thư  Khái niệm Theo cơ quan Quốc tế Nghiên cứu về Ung thư (International Agency for Research on Cancer) [16], ung thư là tên dùng chung để mô tả một nhóm các bệnh phản ảnh những sự thay đổi về sinh sản, tăng trưởng chức năng của tế bào. Các tế bào bình thường trở nên bất thường (đột biến) và tăng sinh một cách không kiểm soát, xâm lấn các mô ở gần (xâm lấn cục bộ) hay ở xa (di căn) qua hệ thống bạch huyết hay mạch máu. Di căn là nguyên nhân gây tử vong chính của ung thư. Những thuật ngữ khác của ung thư là khối u ác tính hoặc tân sinh ác tính (malignant neoplasm), có hơn 100 loại ung thư khác nhau.  Điều trị ung thư Mục tiêu của việc điều trị ung thư là loại bỏ hoàn toàn hoặc một phần các khối u từ cơ thể của bệnh nhân [2], có 3 phương thức chính được sử dụng điều trị:  Phẫu thuật (là phương pháp cắt bỏ trực tiếp các khối u).  Hoá trị (là phương pháp dùng thuốc để tiêu diệt tế bào ung thư).  Xạ trị (là phương pháp sử dụng các tia bức xạ như gamma, neutron, proton, alpha, hạt nặng mang điện để tiêu diệt tế bào ung thư). 2 1.1.1.2. Xạ trị Xạ trị là phương pháp điều trị tại chỗ, tác động trực tiếp lên tế bào ung thư ngay tại vùng xạ trị. Có hai loại xạ trị: (1) xạ trị ngoài là liệu pháp dùng nguồn bức xạ chiếu từ ngoài vào trong cơ thể bệnh nhân, (2) xạ trị trong là liệu pháp đưa nguồn phóng xạ trực tiếp lên khối u hoặc đặt gần khối u. Một số bệnh nhân được dùng đồng thời 2 loại xạ trị này [15]. Mục đích của việc xạ trị là chiếu một liều bức xạ (đơn vị Gray) lên khối u sao cho đủ liều để tiêu diệt khối u và hạn chế ảnh hưởng đến các mô lành xung quanh trong cơ thể bệnh nhân. Việc cấp liều điều trị được thực hiện bởi các bác sĩ chuyên khoa. Với mỗi bệnh nhân, giai đoạn bệnh lý khác nhau thì sẽ có một liều điều trị khác nhau. Về loại tia xạ dùng trong xạ trị, thì hiện nay chủ yếu ở nước ta là dùng bức xạ tia X/photon/gamma phát ra từ máy Cobalt–60 hoặc máy gia tốc tuyến tuyến tính (LINAC). Với máy gia tốc tuyến tính thì ta có thể dùng hai loại tia bức xạ là photon và electron. Vì luận văn này tập trung vào việc tính toán che chắn an toàn cho một cơ sở xạ trị có máy gia tốc tuyến tính nên trong phần tiếp theo tác giả đề cập một số khái niệm cơ bản của hai loại bức xạ cần quan tâm trong quá trình tính toán là photon/gamma và neutron (sản phẩm gián tiếp của phản ứng quang neutron và tương tác của electron năng lượng cao với vật chất). 1.1.2. Tương tác của gamma và neutron với vật chất 1.1.2.1. Tương tác của gamma với vật chất Nếu không tính đến phản ứng hạt nhân, tương tác của bức xạ gamma bao gồm: hiệu ứng quang điện, hiệu ứng Compton và hiệu ứng tạo cặp electron – positron [3].  Hiệu ứng quang điện Hiệu ứng quang điện là quá trình tương tác của lượng tử gamma và điện tử electron liên kết với hạt nhân. Trong quá trình này, toàn bộ năng lượng của lượng tử gamma được truyền cho điện tử electron.        (1.1) Trong đó: -   : động năng của electron phát ra (photo electron). 3 -   : năng lượng của lượng tử gamma tới. -   : năng lượng liên kết của điện tử ở lớp thứ i của hạt nhân. Năng lượng liên kết của điện tử với nguyên tử càng nhỏ so với năng lượng của lượng tử gamma thì xác suất hiệu ứng quang điện càng nhỏ. Tương tác xảy ra với xác suất lớn nhất khi năng lượng gamma vừa vượt quá năng lượng liên kết, đặc biệt đối với các lớp vỏ trong cùng. Khi năng lượng tăng, xác suất tương tác giảm dần theo hàm    . Xác suất tổng cộng của hiệu ứng quang điện đối với tất cả các electron quỹ đạo khi   ,   là năng lượng liên kết của electron trên lớp K, tuân theo quy luật      ; khi   thì tuân theo quy luật   . Do năng lượng liên kết thay đổi theo số nguyên tử Z nên tiết diện quang điện phụ thuộc vào Z theo quy luật Z 5 . Như vậy tiết diện quang điện:  h        khi   và  h     khi   (1.2) Hiệu ứng quang điện có tiết diện lớn đối với các nguyên tử nặng ngay cả ở vùng năng lượng cao, còn đối với các nguyên tử nhẹ, hiệu ứng quang điện chủ yếu chỉ xảy ra ở vùng năng lượng thấp. Khi hiệu ứng quang điện xảy ra, một electron bị bứt ra khỏi một lớp nào đó của nguyên tử sẽ để lại một lỗ trống. Lỗ trống này sẽ được một electron từ các lớp ngoài của nguyên tử chuyển xuống chiếm chỗ. Quá trình này dẫn tới làm phát các tia X đặc trưng hay các electron Auger.  Hiệu ứng Compton Hình 1.1: Tán xạ Compton [3]. 4 Trong hiệu ứng Compton, lượng tử gamma tán xạ đàn hồi lên một electron quỹ đạo ngoài của nguyên tử. Lượng tử gamma thay đổi phương bay và bị mất một phần năng lượng, còn electron được giải phóng ra khỏi nguyên tử. Quá trình tán xạ Compton có thể coi như quá trình tán xạ đàn hồi của gamma lên electron tự do. Công thức tính năng lượng của lượng tử gamma bị tán xạ với góc  như sau: h ′     h         (1.3) Tiết diện của quá trình tán xạ Compton tỉ lệ thuận với điện tích Z của nguyên tử và tỉ lệ nghịch với năng lượng của lượng tử gamma, như vậy :      (1.4) Trong tán xạ Compton thì electron sau tán xạ tiêu tán động năng của nó theo cơ chế kích thích, ion hoá môi trường một cách trực tiếp.  Sự tạo cặp electron - positron Khi tia gamma có năng lượng rất cao       cùng với hiệu ứng quang điện và hiệu ứng Compton, trong quá trình tương tác của gamma với vật chất còn xảy ra hiện tượng tạo cặp electron – positron. Hình 1.2: Hiện tượng tạo cặp [3]. Khi hiện tượng tạo cặp xảy ra trong trường Coulomb của hạt nhân hoặc proton, động năng giật lùi của hạt nhân là nhỏ. Như vậy, năng lượng ngưỡng   để xảy ra hiện tượng tạo cặp của lượng tử gamma cần lớn hơn hai lần khối lượng nghỉ của electron.        (1.5) h            (1.6) 5 Khi hiện tượng tạo cặp xảy ra trong trường Coulomb của electron, năng lượng ngưỡng của lượng tử gamma là:       . Tiết diện tạo cặp electron – positron trong trường Coulomb của điện tử bé hơn tiết diện tạo cặp trong trường của hạt nhân cỡ 10 3 lần. Biểu thức cho tiết diện tạo cặp trong trường hạt nhân khá phức tạp. Trong miền năng lượng          , tiết diện tạo cặp có dạng:      (1.7) Theo công thức trên, tiết diện tạo cặp electron – positron gần như tỉ lệ với   nên có giá trị lớn đối với chất hấp thụ có số nguyên tử lớn.  Tổng hợp các hiệu ứng khi gamma tương tác với vật chất Như đã trình bày ở trên, khi gamma tương tác với vật chất có 3 hiệu ứng xảy ra, đó là hiệu ứng quang điện, hiệu ứng Compton và hiệu ứng tạo cặp electron – positron. Tiết diện vi phân tương tác tổng cộng của các quá trình này bằng:  h       (1.8) trong đó tiết diện quá trình quang điện là  h        , tiết diện quá trình tán xạ Compton là      và tiết diện quá trình tạo cặp là     . Hình 1.3: Sự phụ thuộc của tiết diện vào năng lượng [3]. Từ sự phụ thuộc các tiết diện vào năng lượng  của tia gamma và điện tích  của vật chất như trên, suy ra rằng trong miền năng lượng bé hơn   , cơ chế chủ yếu 6 trong tương tác gamma với vật chất là quá trình quang điện, trong miền năng lượng trung gian     là quá trình tán xạ Compton và trong miền năng lượng cao   là quá trình tạo cặp electron – positron. Các giá trị năng lượng phân giới   ,  phụ thuộc vào từng môi trường vật chất. 1.1.2.2. Tương tác của neutron với vật chất Sự tương tác của neutron với vật chất chủ yếu là tương tác với hạt nhân nguyên tử. Khi neutron va chạm với hạt nhân thường xảy ra các quá trình tán xạ đàn hồi, tán xạ không đàn hồi và phản ứng hạt nhân [4] [5].  Sự suy giảm chùm neutron Để xem xét sự tương tác của neutron với vật chất, người ta chia các neutron theo năng lượng của chúng, thành các neutron nhiệt (năng lượng neutron E n từ 0 đến 0,5 eV), các neutron trên nhiệt (E n từ 0,5 eV đến 10 keV), các neutron nhanh (E n từ 10 keV đến 10 MeV) và các neutron rất nhanh (E n lớn hơn 10 MeV). Tương tác của neutron với hạt nhân phụ thuộc rất mạnh vào năng lượng của nó. Khi chùm hẹp các hạt neutron đi qua môi trường, cũng giống như tia gamma, cường độ chùm tia cũng giảm đi theo hàm số mũ. Ở đây thay cho việc sử dụng hệ số hấp thụ tuyến tính hay hệ số hấp thụ khối người ta dùng tiết diện vĩ mô , trong đó:  là tiết diện hấp thụ vi mô của môi trường; N là số các hạt nhân hấp thụ của môi trường trong 1 cm 3 . Khi đó, cường độ chùm neutron I sau bản hấp thụ dày t liên tục với cường độ chùm neutron I o trước bản hấp thụ như sau:         (1.9)  Sự làm chậm neutron do tán xạ đàn hồi Tán xạ đàn hồi là quá trình phổ biến nhất khi neutron tương tác với các hạt nhân môi trường có số nguyên tử bé. Do tán xạ đàn hồi, năng lượng neutron giảm dần khi đi qua môi trường, ta gọi là neutron bị làm chậm và môi trường như vậy gọi là chất làm chậm. Quá trình tán xạ đàn hồi giữa neutron nhanh với hạt nhân môi trường giống như sự va chạm đàn hồi giữa hai viên bi, trong đó hạt neutron có khối lượng bằng 1, động năng ban đầu E, còn hạt nhân đứng yên có khối lượng A. Sau tán xạ neutron 7 có năng lượng . Do quy luật bảo toàn động năng và động lượng của quá trình tán xạ đàn hồi, ta có:    (1.10) Trong đó: -       (1.11) -  khi neutron tán xạ về phía trước. -  khi neutron tán xạ về phía sau, tức là va chạm trực diện. Trong công thức (1.11) trong va chạm với hạt nhân hydro thì , do đó theo công thức (1.10) neutron truyền toàn bộ động năng của mình cho hạt nhân hydro khi va chạm trực diện. Tuy nhiên, đối với các hạt nhân nặng hơn, do  nên neutron không thể truyền toàn bộ động năng của mình trong một va chạm. Như vậy, hạt nhân có khối lượng bé làm chậm neutron có hiệu quả hơn hạt nhân có khối lượng lớn.  Hấp thụ neutron Trong quá trình neutron nhanh được làm chậm thành neutron trên nhiệt hay neutron nhiệt trong môi trường, xác suất hấp thụ cũng tăng dần. Tiết diện hấp thụ của nhiều hạt nhân đối với neutron ở miền năng lượng nhiệt tuân theo quy luật [4]:        (1.12) Tiết diện neutron có giá trị cao nhất   tại năng lượng nhiệt   . Khi đó quy luật (1.12) có thể viết thành:            (1.13) Các phản ứng hấp thụ neutron được quan tâm trong an toàn bức xạ như: Bảng 1.1: Các phản ứng hấp thụ neutron [4] Các phản ứng hấp thụ neutron Tiết diện neutron   (barn) 1 H     2 H 0,33 14 N     14 C 1,70 10 B     7 Li 4,0110 -3 113 Cd     114 Cd 2,110 -4 8 Các phản ứng 1 H     2 H và 14 N     14 C được quan tâm trong an toàn bức xạ do H và N là các nguyên tố chủ yếu trong mô sinh học, còn các phản ứng 10 B     7 Li và 113 Cd     114 Cd được quan tâm khi che chắn neutron. Thông thường, khi che chắn neutron nhanh, người ta dùng hai loại vật liệu kết hợp với nhau, vật liệu như nước, paraphin để làm chậm neutron và vật liệu hấp thụ mạnh neutron nhiệt như B 10 hay Cd 113 để hấp thụ neutron nhiệt. 1.2. An toàn bức xạ trong xạ trị 1.2.1. Các khuyến cáo và tiêu chuẩn an toàn bức xạ trong xạ trị Với sự phát triển của tiến bộ khoa học kỹ thuật, các máy móc công nghệ cao được sử dụng trong lĩnh vực y tế nói chung và trong xạ trị nói riêng cũng không ngừng phát triển. Từ sử dụng nguồn Co-60 chỉ có hai mức năng lượng là 1,17 MeV và 1,33 MeV đến sử dụng máy gia tốc có các mức năng lượng photon từ thấp 4 MV, 6 MV, đến năng lượng cao là 10 MV, và rất cao là 15 MV, 18 MV. Vấn đề quan trọng nhất trong ATBX cho một cơ sở sử dụng máy gia tốc tuyến tính cho xạ trị là thiết kế phòng đặt máy, hay còn gọi là Boongke, sao cho vẫn đảm bảo hài hòa hai yếu tố là an toàn cho nhân viên bức xạ, cho môi trường chung quanh nhưng vẫn phải đảm bảo chi phí xây dựng tối ưu nhất. Có nhiều tài liệu đề cập đến vấn đề này, tuy nhiên trong khóa luận này tác giả dựa trên tài liệu NCRP-151 [9]. 1.2.1.1. Các đại lượng, liều áp dụng trong tính toán che chắn  Liều hấp thụ Liều hấp thụ là năng lượng của bức xạ bị hấp thụ trên đơn vị khối lượng của đối tượng bị chiếu xạ [5], theo định nghĩa ta có:      (1.14) Trong đó: - : năng lượng của bức xạ bị mất đi do sự ion hoá trong đối tượng bị chiếu xạ. - : khối lượng của đối tượng bị chiếu xạ. -   : liều hấp thụ. 9 Ngoài đơn vị SI là J/kg, liều hấp thụ còn có đơn vị Gy hoặc rad. 1 Gy = 1 J/kg = 100 rad = 100 cGy.  Liều chiếu Liều chiếu của tia X hoặc tia gamma là phần năng lượng của nó mất đi để biến đổi thành động năng của hạt mang điện trong một đơn vị khối lượng của không khí, khí quyển ở điều kiện tiêu chuẩn. Từ định nghĩa trên, ta có:      (1.15) Trong đó: - : điện tích xuất hiện do sự ion hoá không khí trong một đơn vị thể tích. - : khối lượng không khí của thể tích trên. -   : liều chiếu. Đơn vị của liểu chiếu là Coulomb trên kilogram (C/kg) hoặc Roentgen (R). 1C/kg = 3876 R.  Liều tương đương Trong thực nghiệm cho thấy hiệu ứng sinh học gây bởi bức xạ không chỉ phụ thuộc vào liều hấp thụ mà còn phụ thuộc vào loại bức xạ. Do vậy, một đại lượng được dùng là liều tương đương: “tương đương” có nghĩa là giống nhau về mặt sinh học. Để so sánh tác dụng sinh học của các loại bức xạ khác nhau [5]. Dựa vào tính chất trên, liều tương đương được định nghĩa là liều hấp thụ trung bình trong mô hoặc cơ quan T bất kỳ do bức xạ r nhân với hệ số trọng số phóng xạ tương ứng của bức xạ.           (1.16) Trong đó: - : loại bức xạ được hấp thụ trong mô hoặc cơ quan T. -   : là hệ số trọng số phóng xạ của bức xạ r, bảng 1.2. -   : liều hấp thụ trung bình của bức xạ r trong mô hoặc cơ quan T. -   : liều tương đương. Đơn vị của liều tương đương là J/kg, rem hoặc Sievert (Sv), 1 Sv = 100 rem. 10 Bảng 1.2: Hệ số trọng số phóng xạ của một vài loại bức xạ [5] Loại bức xạ Khoảng năng lượng Trọng số phóng xạ W r Photon Tất cả 1 Electron Tất cả 1 Neutron Dưới 10 keV 5 Từ 10 keV đến 100 keV 10 Từ 100 keV đến 2 MeV 20 Từ 2 MeV đến 20 MeV 10 Trên 20 MeV 5 Proton giật lùi Trên 2 MeV 5 Hạt alpha, mảnh phân hạch, hạt nhân nặng Tất cả 20  Liều hiệu dụng Để đánh giá xác suất gây ra những hiệu ứng ngẫu nhiên như ung thư hay di truyền trên từng bộ phận hay một cơ quan bất kỳ của cơ thể, ICRP đề nghị đưa vào các trọng số mô W T . Các mô khác nhau nhận cùng một liều tương đương như nhau thì tổn thương sinh học khác nhau. Liều hiệu dụng được định nghĩa là tổng của tất cả các liều tương đương ở các mô hay cơ quan, mỗi một liều được nhân với trọng số mô tương ứng. Liều hiệu dụng cho biết xác suất xảy ra những hiệu ứng ngẫu nhiên khi cơ thể bị chiếu tại nhiều vùng khác nhau.         (1.17) Trong đó: -   : là trọng số mô, bảng 1.3. -   : là liều tương đương. - : là liều hiệu dụng. Đơn vị của liều hiệu dụng là J/kg hoặc Sievert (Sv). [...]... thứ cấp ta x c định bề dày che chắn thứ cấp (tL: cho che chắn bức x rò rỉ và tP: cho che chắn bức x tán x từ bệnh nhân) tương tự như khi che chắn chùm sơ cấp Nếu |t L − t p | ≤ TVL (trong che chắn bức x rò rỉ), thì sử dụng bề dày lớn hơn giữa tL và tP, cộng thêm một lớp giá trị một nửa (one – half velue layer, HVL) để che chắn bức x thứ cấp Nếu |t L − t p | > TVL (trong che chắn bức x rò rỉ),... dày lớn nhất giữa tL và tP, để che chắn bức x thứ cấp 2.3.4 Lý thuyết tính toán thiết kế tường ziczac Lý thuyết tính toán che chắn cho máy gia tốc tuyến tính (LINAC) năng lượng dưới 10 MV, bao gồm tán x và truyền qua của bức x sơ cấp, rò rỉ và các bức x 29 tán x của chùm thứ cấp Đối với LINAC năng lượng trên 10 MV thì phải chú ý đến dòng neutron (xem phần 2.3.5) Với thiết kế về hình học như hình... không giám sát Khu vực dành cho người đi bộ, bãi giữ xe, thang máy, cầu thang 21 1/20 1/40 Bức x sơ cấp và bức x thứ cấp 2.3.1.5  Bức x sơ cấp: là bức x phát ra từ đầu máy gia tốc và chiếu thẳng trực tiếp đến bệnh nhân hoặc đến tường sơ cấp (trần, sàn nhà, tường xung quanh)  Bức x thứ cấp: có hai dạng chính  Bức x tán x (Scatter radiation): là bức x được tạo ra khi bức x sơ cấp bị tán x từ... rào chắn bảo vệ bao gồm:  Rào chắn sơ cấp: được dùng để che chắn bức x sơ cấp được phát trực tiếp từ nguồn đến bệnh nhân  Rào chắn thứ cấp: được dùng để che chắn bức x thứ cấp là bức x tán x với đầu máy gia tốc hay bức x được tạo ra khi tương tác với bệnh nhân hay các dụng cụ khác cũng như các tia bức x bị rò rỉ 2.3.1.7 Suất liều tức thời và suất liều trung bình theo thời gian Khi thiết kế tường... x , năng lượng càng cao, độ sâu trường chiếu trên bệnh nhân càng cao [13] (phụ lục 3) - F: là độ mở trường chiếu 28 Hình 2.5: Hình học, khoảng cách, vị trí các điểm tham gia vào tính toán che chắn cho rào cản sơ cấp và thứ cấp [9] Bức x tán x từ bệnh nhân hoặc phantom thường nhỏ hơn 0,1% so với bức x tới trên mỗi 0,1 m2 khu vực chiếu x Góc tán x càng nhỏ thì năng lượng chùm tia tán x càng cao Sau... 900 và 2700 [9] 30 Hệ số 2,64 đã được x c định bằng thực nghiệm, là tổng hợp bức x tán x từ bốn hướng khác nhau, với hướng tường G đóng góp nhiều nhất Dựa vào NCRP-151 [9] ta x c định các thành phần bức x tán x và truyền qua của chùm sơ cấp, các thành phần bức x tán x và rò rỉ của chùm thứ cấp, các khoảng cách dùng trong tính toán che chắn được thể hiện trên hình 2.6:  Liều phát sinh từ tán x . .. điều trị Vị trí của isocenter được thể hiện bằng chữ thập màu xanh và hướng chùm tia vuông góc với góc nhìn được đánh dấu bằng dấu chấm màu đỏ [9] 17 Một số điểm lưu ý trong thiết kế cơ sở x trị: Khi thiết kế x y dựng một cơ sở x trị bằng máy gia tốc tuyến tính thì chi phí x y dựng rất quan trọng Đối với phòng điều trị nằm dưới mặt đất, ta có thể giảm được chi phí cho thiết kế che chắn cho sàn và tường... log10 ( ) B (2.5) Giá trị TVL được cho trong phụ lục 1 Từ các giá trị TVL và số lớp bề dày giảm 1/10 ta tính được bề dày tường che chắn thực tế (t): t = n × TVLs 25 (2.6) Ngoài chùm tia sơ cấp, rào cản sơ cấp còn phải che chắn cho các bức x rò rỉ và tán x từ bệnh nhân Để đơn giản và đảm bảo an toàn khi che chắn, theo IAEA [8] thì bề dày tường sơ cấp được tính phải tăng thêm 2 lớp giá trị một nửa (one-half... x tán x  Hệ số truyền qua rào thứ cấp của bức x tán x từ bệnh nhân BP được tính: Bp = Pd2 d2 sca sec aWT( F ) 400 (2.14) Trong đó: - W, P, T được x c định như ở phương trình 2.13 - dsca: là khoảng cách từ nguồn bức x đến bệnh nhân (m) - dsec: là khoảng cách từ bệnh nhân đến điểm cần tương tác (m) - a: là tỷ lệ tán x quy định tại dsca a phụ thuộc vào năng lượng của chùm tia X và góc tán x , năng. .. tán x từ bệnh nhân, từ các thiết bị máy điều trị như collimator, tường, sàn, trần của phòng điều trị  Bức x rò rỉ (Leakage radiation): là bức x xuất hiện trong quá trình điều trị Với các máy gia tốc, bức x rò rỉ chỉ xuất hiện khi máy đang hoạt động Còn đối với nguồn Cobalt, luôn luôn tồn tại bức x rò rỉ Hình 2.3: Chùm bức x sơ cấp (chùm xanh đậm) và chùm bức x thứ cấp (các đường nét đứt) được . TỔNG QUAN VỀ X TRỊ VÀ AN TOÀN BỨC X TRONG X TRỊ Kể từ khi ra đời vào đầu thế kỷ 20, x trị và những tiến bộ của nó đã có một mối liên kết chặt chẽ với vật lý y học. Ngày nay, x trị bằng máy. ý về an toàn bức x . Chương này sẽ trình bày những vấn đề liên quan đến x trị và an toàn bức x trong x trị. 1.1. Tổng quan về x trị 1.1.1. Các khái niệm cơ bản trong x trị 1.1.1.1. Ung. 1.1.1.2. X trị X trị là phương pháp điều trị tại chỗ, tác động trực tiếp lên tế bào ung thư ngay tại vùng x trị. Có hai loại x trị: (1) x trị ngoài là liệu pháp dùng nguồn bức x chiếu